物理波函數的怎麼算

⑴ 從波函數代入那一步開始看不懂，是怎麼算出來A的大學物理

波函數被限制在(-b/2,2/b）之間，所以在負無窮到-2/b和2/b到正無窮波函數為零，被消去了。這應該是一個無限深勢井問題。A是歸一化系數，【e()cos（）】是勢井的波函數，是通過邊界條件求解的。
這一串的求解就是為了求解歸一化系數，還有什麼問題嗎？

⑵ 大學物理波動問題 已知波函數如何求它在某點處的反射波 已知在某點處的反射波方程如何求入射波

這可以歸結為一個問題：入射波與反射波的波函數之間的關系確定。

將入射波波函數表示一般形式y=Acos[wt-kx+phi]

若反射端為固定端，則反射波有半波損失，表示為y'=Acos[wt+kx+phi+Pi]

若反射端為自由端，則反射波沒有半波損失，表示為：y'=Acos[wt+kx+phi]

上述關系式，從一個波函數容易導出另一個。

(2)物理波函數的怎麼算擴展閱讀：

波函數是概率波。其模的平方代表粒子在該處出現的概率密度。既然是概率波，那麼它當然具有歸一性。即在全空間的積分。

然而大多數情況下由薛定諤方程求出的波函數並不歸一，要在前面乘上一個系數N，即把它帶入歸一化條件,解出N。至此，得到的才是歸一化之後的波函數。注意N並不唯一。

波函數具有相乾性，具體地說，兩個波函數疊加，概率並非變成12+12=24倍，而是在有的地方變成（1+1）2=4倍，有的地方變成（1-1）2=0，具體取決於兩個波函數的相位差。聯想一下光學中的楊氏雙縫實驗，不難理解這個問題。

⑶ 物理 波函數！

可以把反射波的波源和原波源關於鏡面對稱,
所以可以把這個波看成是在關於原波源鏡面對稱的地方發生,以相反方向,相同頻率相同初相位的波的波函數
選D
望採納

⑷ 大學物理有關機械波反射後的波動方程怎麼求

因為半波損失，所以入射波和反射波相差了π，所以加上就好，入射波是y=Acos［2π（vt-x/人）+π因為拉姆達符號打不上，用人代替了。

入射波本來使得它的振動是ya=Acos(200π(t-L/200))，但是這個界面入射波這邊是波疏介質，所以反射的時候會有相位突變π，所以反射回來的時候A的振動應該是y'a=Acos(200π(t-L/200)+π)。

(4)物理波函數的怎麼算擴展閱讀：

在三角函數模型中我們會遇到三角函數圖像y=Asin(ωx+φ)。物理中，描述簡諧運動的物理量，如振幅、周期、和頻率等都是與這個解析式中的常數有關。

A就是這個簡諧運動的振幅(amplitude of vibration），它是做簡諧運動的物體離開平衡位置的最大距離；

這個簡諧運動的周期（period）是T=2π/ω，這是做間歇運動的物體往復運動一次所需要的時間。

⑸ 大學物理波函數求解，怎麼判斷初相位正負

根據t=t1時，x=0處y=0確定φ=±π/2

在根據t=t1時，x=0處，y對時間求導（振動速度）=-A*2πu/λsin(φ)>0，確定φ=-π/2

簡便的判別方法有兩種：一個根據振動方向向上判斷。另一個就是根據波的圖像，沿著波的傳播方向，看波需要向前（或向後）平移多少相位才能變為餘弦波，那初相位就是需要減（或加）多少相位。本題需要波形沿波的方向向左平移π/2，所以需要減去π/2

量子力學假設：

體系的任何一個可觀測力學量A都可與一個線性算符對應，算符按以下規律構成：

（1）坐標q和時間t對應的算符為用q和t來相乘。

（2）與q相關聯的動量p的算符{p}=-i(h/(2π))(d/dq)(註：d指偏微分，以後不特別說明都指偏微分)

（3）對任一力學量{A}先用經典方法寫成q,p,t的函數A=A（q,p,t）則對應的算符為：{A}=A（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）

則：能量算符為：{H}=-h^2/（8π^2m）△+V（其中△為拉普拉斯算符）

△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角坐標）

△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球坐標）

⑹ 大學物理波函數相位代表什麼怎麼確定

就是代表波動性哈 個人感覺就是個傳播的一個 可以具體到具體到某點的描述 。。。

⑺ 大學物理波函數問題

b點在原點的右側，波是往右運動吧？你沒給出來。要好好看教科書中的每一句話，理解每一句話，一步一步推導，或者你可以看網易公開課《基礎物理》，耶魯大學的，講得很好。主要還是靠自己的領悟

⑻ 物理波函數求解

這個要給出函數，給你個參考，裡面有式子

http://wenku..com/view/63a24f2bed630b1c59eeb555.html

⑼ 光的波動方程怎麼算

光的波動方程
本節揭示如何從顯性的物理圖景得出抽象的方程.假設有一個光的平面波,沿 +z 方向傳播,正如我們研究平面電磁波中假設的那樣.本質上光波也屬於電磁波.在此,光波的極化概念由偏振替代,我們假設光波的偏振方向為 y 方向,振幅為 A ,角頻率為 ω ,速度為 c ,初始相位為 φ ,那麼可以如下描述光波的振動：
y(z,t) = A cos [ω(t - z/c) + φ] (*)
這個描述是顯性的,它直接來自上面假設的諸物理圖景.t - z/c 表示一個時間差,比較的基準是選取初始相位的那個位置和時刻.由於 c = λf = λ/2π •2πf = ω/k ,所以上式可以繼續變形：
ω(t - z/c) = ωt - kz = kωt/k - kz = kct - kz
考慮到一般情況,在任意方向 r ,上式中的 kz 就變為 k•r ,其中 k 為傳波矢量,k = kz .於是：
ω(t - z/c) = kct - k•r
把上式改寫為兩個四維矢量k4和r4的點積,並可採用張量的記法：
ω(t - z/c) = [k k][ct -r]T = k4•r4 = kiri
於是,(*) 可改寫為：
y(z,t) = A cos [kiri + φ]
現在引入「復振幅」的概念,也正如電磁場理論中的概念一樣.於是：
y(z,t) = ℜ(A ejφ exp (jkiri))
令：
Ψ = A exp (jkiri)
可以 證明 Ψ 滿足波動方程：
∂2Ψ/∂ri∂ri= □Ψ = 0
其中,□為達朗貝爾運算元,也記做 ∇42 .

⑽ 大學物理波函數

p點的速度增大，說明波應該沿著負向傳播。