材料物理性能怎麼消除色散

㈠ 折射式天文望遠鏡如何消色差

色差——是源於不同波長的光線在玻璃里的色散和折射系數的差異，從而導致不同波長的光線有不同的焦點。實際觀測的效果是成像模糊而且帶有本不存在的彩色，明暗對比強烈處尤其明顯。

㈡ 為什麼要消除色散

降低耗損。消除色散的原因是降低耗損。是光纖中的光能損耗和色散。因此。消除色散和降低損耗成為光纖技術努力的方向。色散可以分為模式色散-材料色散和波導色散。

㈢ 色散的特徵原因

色散能夠給人們帶來美麗的彩虹，但是如果色散發生在光通信系統中，就沒有那麼美好了。在「損耗」術語中，我們了解到，色散是光纖傳輸中的損耗之一。隨著光纖製造工藝的不斷提高，光纖損耗對光通信系統的傳輸距離不再起主要限製作用，色散上升為首要限制因素之一。
什麼是色散呢？當光纖的輸入端光脈沖信號經過長距離傳輸以後，在光纖輸出端，光脈沖波形發生了時域上的展寬，這種現象即為色散。以單模光纖中的色散現象為例，如下圖一所示：
圖一

單模光纖中的色散現象
色散將導致碼間干擾，在接收端將影響光脈沖信號的正確判決，誤碼率性能惡化，嚴重影響信息傳送。
單模光纖中的色散主要由光信號中不同頻率成分的傳輸速度不同引起，這種色散稱為色度色散。在色度色散可以忽略的區域，偏振模色散也成為單模光纖色散的主要部分。


1、色度色散簡介：色度色散包括材料色散和波導色散。材料色散：由於光纖材料石英玻璃對不同光波長的折射率不同，而光源具有一定的光譜寬度，不同的光波長引起的群速率也不同，從而造成了光脈沖的展寬。波導色散：對於光纖的某一傳輸模式，在不同的光波長下的群速度不同引起的脈沖展寬。它與光纖結構的波導效應有關，因此也被成為結構色散。
這兩種色散中，哪一種佔主導地位？材料色散大於波導色散。根據色散的計算公示，在某一特定波長位置上，材料色散有可能為零，這一波長稱之為材料的零色散波長。幸運的是，該波長恰好位於1310 nm附近的低損耗窗口，如G.652就是零色散光纖。
盡管光器件受色散的影響很大，但存在一個可以容忍的最大色散值（即色散容納值）。只要產生的色散在容限之內，仍可保證正常的傳輸。
2、色度色散的影響：色度色散主要會造成脈沖展寬和啁啾效應。脈沖展寬是光纖色散對系統性能的影響的最主要的表現。當傳輸距離超過光纖的色散長度時，脈沖展寬過大，這時，系統將產生嚴重的碼間干擾和誤碼。色散不僅使脈沖展寬，還使脈沖產生了相位調制。這種相位調制使脈沖的不同部位對中心頻率產生了不同的偏離量，具有不同的頻率，即脈沖的啁啾效應（Chirp）。
啁啾效應將使光纖劃分為正常色散光纖和反常色散光纖。正常色散光纖中，脈沖的高頻成分位於脈沖後沿，低頻成分位於脈沖前沿；反常色散光纖中，脈沖的低頻成分位於脈沖後沿，高頻成分位於脈沖前沿。在傳輸線路中，合理使用兩種光纖，可以抵消啁啾效應，消除脈沖的色散展寬。
3、如何消除色度色散對DWDM系統的影響：
對於DWDM系統，由於系統主要應用於1550nm窗口，如果使用G.652光纖，需要利用具有負波長色散的色散補償光纖（DCF），對色散進行補償，降低整個傳輸線路的總色散。 偏振模色散（PMD）是存在於光纖和光器件領域的一種物理現象。
單模光纖中的基模存在兩個相互正交的偏振模式，理想狀態下，兩種偏振模式應當具有相同的特性曲線和傳輸性質，但是由於幾何和壓力的不對稱導致了兩種偏振模式具有不同的傳輸速度，產生時延，形成PMD，如下圖所示。PMD的單位通常為ps/km。
圖二

在數字傳輸系統，PMD將導致脈沖分離和脈沖展寬，對傳輸信號造成降級，並限制載波的傳輸速率。
PMD與其他色散相比，幾乎可以忽略，但是無法完全消除，只能從光器件上使之最小化。脈沖寬度越窄的超高速系統中，PMD的影響越大。 發生原因是光能量在纖芯及包層中傳輸時，會以稍有不同的速度行進。在單模光纖中，通過改變光纖內部結構來改變光纖的色散非常重要。復合光通過三棱鏡等分光器被分解為各種單色光的現象，叫做光的色散。分開的單色光依次排列而成的光帶叫做光譜。各種顏色的光在真空中都以恆定的速度 傳播；而在介質中，光波的傳播速度要減小；而且不同波長的光波，傳播速度也各不相同。因此，同一介質對不同的單色光折射率是不同的，紅色光的折射率最小，紫色光的折射率最大。介質折射率隨光波頻率或真空中的波長而變的現象。當復色光在介質界面上折射時，介質對不同波長的光有不同的折射率，各色光因折射角不同而彼此分離。1672年，牛頓利用三棱鏡將太陽光分解成彩色光帶，這是人們首次作的色散實驗。通常用介質的折射率n或色散率dn/dλ與波長λ的關系來描述色散規律。任何介質的色散均可分正常色散和反常色散兩種。
復色光分解為單色光而形成光譜的現象．讓一束白光射到玻璃棱鏡上，光線經過棱鏡折射以後就在另一側面的白紙屏上形成一條彩色的光帶，其顏色的排列是靠近棱鏡頂角端是紅色，靠近底邊的一端是紫色，中間依次是橙黃綠藍靛，這樣的光帶叫光譜．光譜中每一種色光不能再分解出其他色光，稱它為單色光．由單色光混合而成的光叫復色光．自然界中的太陽光、白熾電燈和日光燈發出的光都是復色光．在光照到物體上時，一部分光被物體反射，一部分光被物體吸收。如果物體是透明的，還有一部分透過物體。不同物體，對不同顏色的反射、吸收和透過的情況不同，因此呈現不同的色彩。 1936年科希研究了材料在可見光區的折射率，將色散曲線表示為
此式稱為科希公式，式中的a、b、c表徵材料的特徵的常數。我們把符合這一規律的色散稱為正常色散，否則稱為反常色散。一般來說，材料在吸收帶附近，折射率均會發生突變（如圖所示），顯示出反常色散。

（1）設計並進行三棱鏡實驗當白光通過無色玻璃和各種寶石的碎片時，就會形成鮮艷的各種顏色的光，這一事實早在牛頓的幾個世紀之前就已有了解，可是直到十七世紀中葉以後，才有牛頓通過實驗研究了這個問題．該實驗被評為「物理最美實驗」之一。
牛頓首先做了一個有名的三棱鏡實驗，他在著作中記載道：「1666年初，我做了一個三角形的玻璃稜柱鏡，利用它來研究光的顏色．為此，我把房間里弄成漆墨的，在窗戶上做一個小孔，讓適量的日光射進來．我又把棱鏡放在光的入口處，使折射的光能夠射到對面的牆上去，當我第一次看到由此而產生的鮮明強烈的光色時，使我感到極大的愉快．」牛頓的實驗設計如下圖：通過這個實驗，在牆上得到了一個彩色光斑，顏色的排列是紅、橙、黃、綠、藍、靛、紫．牛頓把這個顏色光斑叫做光譜．
（2）進一步設計實驗，獲得純光譜
牛頓在上述實驗中所得到的光譜是不純的，他認為光譜之所以不純是因為光譜是由一系列相互重疊的圓形色斑的像所組成．牛頓為了獲得很純的光譜，便設計了一套光學儀器進行實驗，其實驗設計如圖所示：
用白光通過一透鏡後照亮狹縫S，狹縫後放一會聚透鏡（凸透鏡）以便形成狹縫S的像s『．然後在透鏡的光路上放一個棱鏡．結果光通過棱鏡因偏轉角度不同而被分開，以至在白色光屏上形成一個由紅到紫的光譜帶．這個光譜帶是由一系列彼此鄰接的狹縫的彩色像組成的．若狹縫做得很窄，重疊現象就可以減小到最低限度，因而光譜也變得很純．
（3）牛頓提出解釋光譜的理論
牛頓為了解釋三棱鏡實驗中白光的分解現象，認為白光是由各種不同顏色光組成的，玻璃對各種色光的折射率不同，當白光通過棱鏡時，各色光以不同角度折射，結果就被分開成顏色光譜．白光通過棱鏡時，向棱鏡的底邊偏折，紫光偏折最大，紅光偏折最小．棱鏡使白光分開成各種色光的現象叫做色散．嚴格地說，光譜中有很多各種顏色的細線，它們都及平滑地融在相鄰的細線里，以至使人覺察不到它的界限．
（4）設計實驗驗證上述理論的正確性
為了進一步研究光的顏色，驗證上述理論的正確性，牛頓又做了另一個實驗．實驗設計如圖所示：
牛頓在觀察光譜的屏幕DE上打一小孔，再在其後放一有小孔的屏幕de，讓通過此小孔的光是具有某種顏色的單色光．牛頓在這個光束的路徑上再放上第二個棱鏡abc，它的後面再放一個新的觀察屏V．實驗表明，第二個棱鏡abc只是把這個單色光束整個地偏轉一個角度，而並不改變光的顏色．實驗中，牛頓轉動第一個棱鏡ABC，使光譜中不同顏色的光通過DE和de屏上的小孔，在所有這些情況下，這些不同顏色的單色光都不能被第二個棱鏡再次分解，它們各自通過第二個檢鏡後都只偏轉一定的角度，而且發現，對於不同顏色的光偏轉的角度不同．
通過這些實驗，牛頓得出結論：白光能分解成不同顏色的光，這些光已是單色的了，棱鏡不能再分解它們．
（5）單色光復合為白光的實驗
白光既然能分解為單色光，那麼單色光是否也可復合為白光呢」為此牛頓進行實驗．如圖55所示，把光譜成在一排小的矩形平面鏡上，就可使光譜的色光重新復合為白光．調節各平面鏡與入射光的夾角，使各反射光都落在光屏的同一位置上，這樣就得到一個白色光班．
牛頓指出，還可以用另一種方法把色光重新復合為白光．把光譜畫在圓盤上成扇形，然後高速旋轉這個圓盤，圓盤就呈現白色．這種實驗效果一般稱為「視覺暫留效應」．眼睛視網膜上所成的像消失後，大腦還可以把印象保留零點幾秒種．從而，大腦可將迅速變化的色像復合在一起，就形成一個靜止的白色像．在電視屏幕上或電影屏幕上，我們能夠看到連續的圖像，其原因也正在於利用了人的「視覺暫留效應」．
（6）牛頓對光的色散研究成果．
牛頓通過一系列的色散實驗和理論研究，把結果歸納為幾條，其要點如下：
①光線隨著它的折射率不同而顏色各異．顏色不是光的變樣，而是光線本來就固有的性質．
②同一顏色屬於同一折射率，反之亦然．
③顏色的種類和折射的程度為光線所固有，不因折射、反射和其它任何原因而變化．
④必須區別本來單純的顏色和由它們復合而成的顏色．
⑤不存在自身為白色的光線．白色是由一切顏色的光線適當混合而產生的．事實上，可以進行把光譜的顏色重新合成而得到白光的實驗．
⑥根據以上各條，可以解釋三棱鏡使光產生顏色原因與虹的原理等．
⑦自然物的顏色是由於該物質對某種光線反射得多，而對其他光線反射得少的原因．
⑧由此可知，顏色是光（各種射線）的質，因而光線本身不可能是質．因為顏色這樣的質起源於光之中，所以如今有充分的根據認為光是實體．
（7）牛頓對於光的色散現象的研究方法的特點。
從以上可看出牛頓在對光的色散研究中，採用了實驗歸納——假說理論——實驗檢驗的典型的物理規律的研究方法，並滲透著分析的方法（把白光分解為單色光研究）和綜合的方法（把單色光復合為白光）等物理學研究的方法．
光的色散說明了光具有波動性。因為色散是光的成分（不同色光）折射率不同引起的，而折射率由波的頻率決定。光具有粒子性最典型的例子就是光電效應。

㈣ 用阿貝折光儀進行折光率測定時,要進行消色散。請問色散是怎樣產生的

用阿貝折光儀進行折光率測定時,要進行消色散。色散的產生跟三棱鏡的色散是一樣的原理。
液體滴到阿貝折光儀的玻璃板上後，上邊的玻璃板壓下來，兩塊板之間的液體，有高度差的話就會形成一個三棱鏡，導致色散，通過調整阿貝折光儀，使兩塊玻璃板之間的液體物料厚薄一致，就可以消除色散現象。

㈤ 密集波分復用器的克服色散的技術

在1550nm波長附近，G．652光纖的色散典型值為17ps/nm·km。當光纖的衰減問題得到解決以後，色散受限就變成了決定系統傳輸距離的一個主要問題。DA技術即色散容納技術，就是通過一些技術手段減少或消除色散的影響。一般來說，主要使用以下的幾種解決方法。 光源的譜線越寬，光纖色散對光脈沖的展寬越大。因此通過選用頻率啁啾系數小的激光器，可以減少傳輸線路色散的影響。頻率啁啾是單縱模激光器才有的系統損傷。減少光源啁啾系數的一個有效的方法是，減少外調制的激光器，它是由一個恆定光源和一個光調制器構成的，通過使用恆定光源，避免了直接調制時激勵電流的變化，從而減少了光源發出光波長的偏移，達到降低頻率啁啾系數的目的。
目前在WDM系統中，幾乎所有的光源使用的均為外調制激光器，可以在不採用其他色散調節技術的情況下，在G．652光纖上開通2．5Gbit/s系統無再生中繼傳輸600km以上。 色散補償光纖（DCF）是一種特製光纖，其色度色散為負值，恰好與G．652光纖相反，可以抵消G．652常規光纖色散的影響。通常這類光纖的典型色散系數為－90ps/（nm·km），因而DCF只需在匯流排路長度上佔G．652光纖的長度的1/5，即可使總鏈路色散值接近於零。通常認為採用DCF來進行色散補償是一種十分簡單易行的無源補償方法，特別是對於波分復用系統，其成本可以由多個波長的系統分擔，更顯其優越性。
3．選用新型的光纖
由於G．652光纖出現的比較早，鋪設的較多，因此WDM技術比較多地考慮如何利用該光纖擴容的技術。現在新布放的光纖多為更加適合於WDM光傳輸的G．655光纖或大有效面積（LEAF）光纖。G．655光纖的零色散點在1550nm窗口中間，使該窗口的色散系數和衰減系數均更加適合於DWDM技術的應用。

㈥ 光纖色散有哪幾種，如何消除

光纖的色散主要有材料色散、波導色散和模間色散三種

一、群速度色散補償
1.採用譜寬很窄的DFB（分布反饋激光器）光源，半導體激光器的典型線寬為1nm到幾nm，發光二極體的典型現款為10~40nm，而DFB激光器的譜寬約為0.5nm；
2.利用色散移位光纖，使它的最小耗損波長接近於零色散波長；
3.採用各種色散補償器件/技術，如色散補償光纖，預chirp技術，中頻反轉技術，chirp布拉格光柵，光孤子，色散支持傳輸，預啁啾等。

二、偏振色散補償
1.光域補償
2.電域補償

㈦ 鏡頭如何消除色散

1、鏡頭的色散是鏡頭的光學屬性之一，通常表現為紫邊、綠邊等；2、鏡頭消除色散通常依靠使用特殊鏡片，比如 ED ( Extra low Dispersion 超低色散鏡片 ) 鏡片等，鏡頭使用 ED 鏡片越多，色散控制越好；3、鏡頭設計完成並投入量產，如果依然有色散，就一直會有色散，這是無法改變的；4、成像時如果出現色散，一般採用後期軟體一般可以消除，但色散嚴重的無法消除；5、專業的後期軟體一般有鏡頭的矯正文件，其中包括色散矯正；如果沒有配置文件，需要手動操作，即在鏡頭矯正欄目中，修改紫色或綠色的飽和度和色相。