物理學倍他衰變定量理論是什麼意思

『壹』 中微子壽命

當前對中微子磁矩的實驗靈敏度比標准模型預測高出多個數量級。 因此，下一代實驗的潛在測量將強烈要求標准模型之外的新物理學。 但是，大的中微子磁矩通常會引起對中微子質量的大的修正，並導致微調。 我們證明在中微子質量與中微子磁矩成比例的模型中。 我們重新審視，討論並提出了仍可為大中微子磁矩的潛在測量提供理論上一致解釋的機制。 我們發現只有兩種可行的機制可以僅對馬約拉納中微子實現大的過渡磁矩。

INO-ICAL探測器對大氣中微子對中微子衰減的敏感性
探索了擬議中的印度中微子觀測所（INO）處的磁化鐵量熱計（ICAL）探測器對使用大氣中微子的質量本徵態ν3的不可見衰減的敏感性。 包含地球物質效應的完整的三代分析是在一個同時具有衰減和振盪的框架中執行的。 事實證明，大氣中微子提供的寬能量范圍和基線對於限制ν3壽命是極好的。 我們發現，在500 kton-yr的暴露量下，ICAL大氣實驗可以將90％C.L下的ν3壽命限制為τ3/ m3> 1.51×10-10 s / eV。 這比MINOS的范圍要緊2個數量級。 隱形衰減對θ23和|Δm322|精度測量的影響 也被研究。

TXS 0506 + 056的多信使觀測結果顯示違反中微子洛倫茲的限制
可以使用IceCube協作從blazar TXS 0506 + 056方向觀察高能（E200TeV）中微子，以及通過MAGIC和其他實驗同時觀察到來自同一物體的增強γ射線 在中微子能量呈線性的中微子傳播中對洛倫茲違規設置嚴格的約束條件：Δv= -E / M1，其中Δv是與光速的偏差，而M1是未知的高能尺度，受其限制 實驗。 考慮到中微子和光子傳播時間的差異約為10天，我們發現M13×1016 GeV。 這將中微子傳播中線性洛倫茲違反的先前限制提高了多個數量級，二次洛倫茲違反也是如此。

反應堆反中微子測定中微子質量等級的實驗條件
本文報告了使用核反應堆中產生的電子反中微子（νe）確定中微子質量等級的優化實驗要求。 中微子質量層次的特徵可以從|Δm312|中提取。和|Δm322| 通過將傅立葉正弦和餘弦變換應用於L / E頻譜產生振盪。 為了確定中微子質量等級高於90％的概率，在sin22θ13= 0.1的條件下研究了能量解析度作為基線的函數的要求。 如果中微子探測器的能量解析度小於0.04 /Eν，並且從貝葉斯定理獲得的確定概率大於90％，則探測器必須位於距反應堆48-53 km處以測量能譜的 這些結果將有助於建立確定中微子質量等級的實驗，這是中微子物理學中的重要問題。

論文研究 - 激光輔助產生和檢測非核低能中微子-抗中微子束
有人認為，能量，動量和自旋以及QM躍遷概率的守恆允許在原子內（非核）激光躍遷中生成和檢測低能（eV）中微子和反中微子。 激光介質中上下激發態之間的兩個量子躍遷可以支持中微子和反沖反向傳播的反中微子的成對發射，每個中微子都承載著激光躍遷能量的一半。 它們沿著與腔內激光束在激光介質中相同的軸沿相反的方向傳播。 估計表明，與一個量子激發的激光光子發射相比，該兩個量子事件的概率約為10-7。 分子/原子物質不可能吸收或釋放單個抗中微子或中微子，因為它們攜帶自旋s =±h / 2，這違反了此類過程所需的Δs=±nh（n =整數）。 但是，在激光器內部，中微子或反中微子通過時，可以激發激發態發出的光子

『貳』 β衰變的定量理論是什麼

費米理論

『叄』 β衰變是什麼意思

β衰變
原子核自發地放射出β粒子或俘獲一個軌道電子而發生的轉變。放出電子的衰變過程稱為β-衰變；放出正電子的衰變過程稱為β+衰變；原子核從核外電子殼層中俘獲一個軌道電子的衰變過程稱為軌道電子俘獲，俘獲K層電子叫K俘獲，俘獲L層的叫L俘獲，其餘類推。通常，K俘獲的幾率最大。在 β衰變中，原子核的質量數不變，只是電荷數改變了一個單位。

『肆』 無中微子雙 beta 衰變在物理學中具有什麼意義

自愛因斯坦開始，人們一直在尋求四種基本相互作用力的統一，即人們想用一個簡單的模型來統一描述強相互作用、弱相互作用、電磁相互作用、和引力相互作用的內在機制。牛頓對萬有引力作用機制的解釋是超距作用。愛因斯坦對引力的解釋是時空彎曲。場相互作用理論認為強相互作用是傳遞膠子實現的；弱相互作用是通過傳遞中間玻色子實現的；電磁相互作用是傳遞虛光子實現的；引力相互作用是傳遞引力子實現的。然而，牛頓和愛因斯坦的理論不是統一場論。場相互作用理論成功之處是預言了新粒子的存在，而失敗之處就在於違背了動量守恆定律，因為根據動量守恆定律在兩物體間傳遞粒子產生的是斥力，而非引力，硬說成引力就是最大的失敗。對電磁力的作用機制的解釋更是含混其詞，邏輯錯亂。筆者認為建立統一場的關鍵是承認在兩物體間傳遞粒子只能產生斥力而非引力，並且要堅持動量守恆定律，這樣四種自然力的作用機制才可以得到統一描述。在量子力學中，人們把自旋為h/2的粒子形成的場形成的場稱為旋量場，而中微子——反中微子是一種自旋為h/2，質量為0的粒子，所以它構成旋量場。1930年德布羅意用中微子——反中微子場來構造電磁場。1956年海森堡提出「宇宙方程」，1998年筆者又提出了萬有引力、強相互作用、弱相互作用均是微觀粒子對中微子——反中微子屏蔽而產生出的作用力。這樣四種基本相互作用均可在中微子——反中微子場的模式下統一描述，但是有別於一般的「旋量統一場論」，筆者在此提出一個「中微子——反中微子超旋統一場論」即是這一名稱的來源。一、中微子——反中微子超旋統一場論（一）基本假設1．中微子——反中微子參與四種基本相互作用雖然中微子是泡利在1931年根據能量和角動量守恆定律推測在β衰變過程中發現的（現在已知泡利當年發現的中微子，實際是反中微子），長期以來人們錯誤地認為中微子只參與弱相互作用，而事實上越來越多的事實表明宇宙中暗物質大約占宇宙總質量的90%以上，而其中主要成分是中微子——反中微子構成的暗能量。因此可以說中微子——反中微子主宰了整個宇宙，微觀粒子是通過對中微子——反中微子的吸收與發射、傳播與屏蔽（碰撞）而產生出的四種基本相互作用的。即微觀粒子相互間對中微子——反中微子吸收與發射及其變化產生出了電磁力。微觀粒子相互間對中微子——反中微子流的屏蔽產生出了萬有引力、強相互作用力、弱相互作用力。2．吸收與發射、屏蔽與傳播中微子——反中微子是物質的基本屬性（1）電荷是物質吸收與發射中微子——反中微子能力大小的量度，而且是量子化的，並且存在吸收與發射的不同能級，這個能級已被命名為單位電荷的自旋了。（2）誇克的分數電荷是誇克吸收與發射中微子——反中微子的不同能級，這個能力的大小是量子化的，它已被命名為了分數電荷。（3）同種電荷間具有吸收與發射共有特定頻率的中微子或反中微子的能力；異種間沒有吸收與發射共有特定頻率的中微子或反中微子的能力。即有同種特定頻率的中微子或反中微子吸收與發射能力的微觀粒子為同種電荷；如果沒有同種特定頻率的中微子或反中微子吸收與發射能力的微觀粒子則為異種電荷。究竟正電荷或負電荷是吸收與發射中微子或是反中微子則由實驗確定。（4）磁場是運動電荷產生出的對中微子——反中微子吸收與發射能力的變化，類似在原正負電荷吸收與發射正反中微子的過程中形成的中微子——反中微子場中產生出的一個附加中微子——反中微子的場。（5）光子、中間玻色子、膠子等粒子對中微子——反中微子具有吸收與發射和屏蔽的能力，它們都是吸收與發射和屏蔽中微子——反中微子與其它微觀粒子發生相互作用的，它們是力的協調者而非一般意義下的力的傳遞者。而光子吸收與發中微子——反中微子的能力還以一定的頻率而變化。因而形成量子化的變化電磁場。原子、分子等對光子的吸收與發射也是通過中微子——反中微子場進行的。（6）物質的質量是物質微粒屏蔽中微子——反中微子能力大小的量度，它也是量子化的，這就是物質質量的起源。光子如果靜止其屏蔽中微子——反中微子的能力為零，所以靜止質量為零，只有運動時其屏蔽能力不為零，所以光子有運動質量而沒有靜止質量。（7）中微子——反中微子在宇宙中的數量極多而且數量大致相等，並具有各向同性的性質。二、四種基本相互作用的作用機制（一）電磁場相互作用的作用機制1．庫侖定律的作用機制（1）同種電荷相互排斥正負電荷吸收與發射正反中微子的種類不同，具體正電荷與負電荷各吸收與發射微子或是反中微子的種類及頻率應由實驗確定。只要應用照度定理即可推出庫侖定律。對電荷來說吸收與發射正反中微子有球對稱性，正是這個原因產生出了同種電荷在吸收與發射相同頻率的正反中微子時，由於碰撞壓力差的作用，效果上相當於同種電荷相互排斥的現象。顯然，同種電荷排斥力的大小F=KQ1Q2/r2，方向指向吸收與發射正反中微子的中心。因為兩個相互靠近的同種點電荷間的吸收與發射相同頻率的正反中微子的能力比無窮遠處同種電荷吸收與發射正反中微子的能力強，由動量守恆定律知道，兩個相互靠近的同種點電荷相互排斥。（2）異種電荷相互吸引因為異種電荷不能吸收與發射相同頻率的正反中微子，異種電荷在與無窮遠處的同種電荷之間吸收與發射相同頻率的正反中微子時，由動量守恆定律知道，異種電荷間都將受到來自無窮遠處正反中微子的碰撞壓力差作用而被正反中微子推到一起，在效果上相當於異種電荷相互吸引，力的大小F=－KQ1Q2/r2，方向指向吸收與發射正反中微子的中心。2．洛侖茲力的作用機制（1）同向運動的同種電荷相互吸引筆者已經指出，電荷的本質是微觀粒子對正反中微子的吸收與發射能力大小的量度。而同向運動的電荷相互間的吸收與發射相同種類特定頻率的正反中微子的能力將比它們在沒有同向運動時吸收與發射正反中微子的能力有所變小，主要是它們之間有一段距離，由於運動往往造成許多無效吸收與發射方式的出現，但是這對它們與無窮遠同種粒子的吸收與發射影響不大，這主要是宇宙中正反中微子各向同性的原因，根據動量守恆定律，就會得出一個小於沒有同向運動的相同距離處的同種電荷的排斥力。這個力與運動方向相垂直，為了確定這個方向，人們臆想出了另一個有方向的量，即與這兩個方向均垂直的磁場力及其磁場方向。說穿了，磁場實質上是人們為數學計算的方便而臆想出的場，它不是直接的電荷吸收與發射正反中微子產生的正反中微子場（庫侖力場），而是一個附加的正反中微子場。筆者認為這就有如附加在同向運動的同種電荷的相互吸引的力，這就是洛侖茲力。顯然洛侖茲力的方向與速度方向垂直，而磁場方向由電荷種類及運動方向與同向運動同種電荷相互吸引的洛侖茲力方向確定，這一方向人們把它設想為磁場方向，很明顯F=qv×B.（2）同向運動的異種電荷相互排斥兩異種電荷如果沒有運動，它們之間只有吸引力，但是當異種電荷同向運動時，它們原來本來不吸收與發射正反中微子，現在由於運動的原因，無限遠的同種電荷發射的正反中微子終於有機會作用在原來被異種電荷屏蔽的方位，結果造成了吸收與發射正反中微子的現象，這就象是在靜止的異種電荷間附加了一個斥力，方向始終與運動方向垂直，這就是說兩異種電荷間由於同向運動將附加一個排斥力，即在假設庫侖力不變的情況下附加了一個洛侖茲力。其大小同樣由F=qv×B確定。如果在有電流的導線中，兩直流導線的庫侖力幾乎抵消，而附加庫侖力，即洛侖茲力則會顯現出來，結果洛侖茲力在載流導線間成了起主要作用的庫侖力，這就是同向載流導線相互吸引，異向栽流導線相互排斥的原因。從磁場形成機制可以看出沒有所謂的磁單極子的存在。（二）萬有引力的作用機制物質在宇宙中各向同性的正反中微子流的作用下將產生布朗運動，從而形成波粒二象性，並產生出測不準原理（不確定性原理），而兩物體間在一定距離處對宇宙中各向同性的正反中微子流的屏蔽將產生出萬有引力，力的大小為F=Gm1m2/r2,而萬有引力的方向指向屏蔽中心。由於筆者有《萬有引力定律作用機制的宇宙風假說》一文，這里就不贅述了。（三）強相互作用的作用機制強子是由不同顏色的誇克構成的，而筆者認為強子類似「馬德堡半球」，強子整體無色。分數電荷是不同誇克對不同種類與頻率的中微子——反中微子吸收與發射的不同能級。原子核對那些不被吸收與發射的宇宙中的其它頻率的各向同性的中微子——反中微子流有強大的屏蔽作用，而形成類似「大氣壓」的壓力，從而產生出與電荷無關的核力，即強相互作用力，顯然它是短程力。誇克可以有一個膠子場。誇克與膠子均通過吸收發射與屏蔽中微子——反中微子發生相互作用。在原子核周圍有強大的中微子——反中微子流形成的壓力差的存在，這就是核力與電荷無關性的來源。也是誇克禁閉的來源。（四）.弱相互作用的作用機制弱相互作用力同樣是靠微觀粒子對中微子——反中微子的屏蔽而產生的。同樣類似「馬德堡半球」。因為屏蔽截面較小，所以強度小於強相互作用力，它同樣是短程力。中間玻色子也要通過對正反中微子的吸收、發射與屏蔽和其它粒子發生相互作用。對中子來說，中子將在吸收與發射中微子——反中微子的過程中而發生能級躍遷，在躍遷過程中出現一定幾率的中子衰變。二.中微子——反中微子超旋統一場方程中微子——反中微子的超旋統一場方程是一個描述中微子——反中微子吸收與發射、屏蔽（碰撞）及其傳播方式的方程，引用狄拉克方程寫成如下形式：1/C??ψλ/??t+∑σλμ·▽Ψμ=0其中φλ為中微子的多分量波函數，σ的性質待定。這樣四種力在這一模式下得到了統一描述。而海森堡的旋量波函數的非線性方程：γμ??μψ+l^2。??(ψψ)ψ=0也可能在一定范圍應用到中微子——反中微子的超旋統一場論中，用來描述中微子——反中微子的吸收、發射、傳播和屏蔽的場的方程。到目前為止，筆者已提出了中微子——反中微子的超旋統一場論的輪廓，它與1930年德布羅意嘗試的中微子——反中微子場描述電磁場不同之處在於提出了電磁場的作用機制，並且擴大到四種基本相互作用的統一，與海森堡的宇宙方程不同的是用中微子——反中微子場來描述四種基本相互作用的作用機制，因為有了四種基本相互作用的內在作用機制才有可能有統一的中微子——反中微子的旋量場描述四種基本相互作用。所以筆者的理論在這些方面與德布羅意與海森堡的「旋量統一場論」不同，為了以示區別，因此筆者把它稱之為「中微子——反中微子的超旋統一場論」，以在描述四種基本相互作用的內在機制上獨樹一幟。

『伍』 物理學中發生β衰變的條件是什麼

追問當放射性元素的原子的核外電子具有較高能量時，將發生β衰變。
這個觀點是否正確？ 如果錯 錯在哪？
你說的這個是伽馬衰變，高能電子向低能軌降低，釋放光子

『陸』 關於放射物理學 元素α衰變β衰變γ衰變本人僅有高一的知識,請用通俗易懂的語言幫忙講解下,

元素又稱化學元素,指自然界中一百多種基本的金屬和非金屬物質,它們只由幾種有共同特點的原子組成,其原子中的每一核子具有同樣數量的質子,質子數來決定元素是由種類.α衰變：原子核自發放射α粒子的核衰變過程.α粒子是電荷數為2、質量數為4的氦核He.β衰變：原子核自發地放射出β粒子或俘獲一個軌道電子而發生的轉變.放出電子的衰變過程稱為β衰變.γ衰變：是電磁波的一種,不是粒子；原子核從不穩定的高能狀態躍遷到穩定或較穩定的低能狀態,並且不改變其組成成分的過程.γ衰變時所放出的射線稱作γ射線.通常在發生α衰變或β衰變時,所生成的核仍處於不穩定的較高能態（激發態）,在轉化到處於穩定的最低能態（基態）的過程中,也會產生這種衰變而放出γ射線.

『柒』 αβ衰變是什麼

α衰變，又名阿爾法衰變，是一種放射性衰變（核衰變）；發生α衰變時，一顆α粒子會從原子核中射出（附註：α粒子，又名阿爾法粒子，即氦-4核，⁴₂He，即一顆由2顆質子和2顆中子組成的原子核）； α衰變發生後，原子核的質量數會減少4個單位，其原子序數也會減少了2個單位。

α衰變是一種核裂變，當中涉及量子物理學中的隧穿效應，和β衰變不同的是α衰變是由強核力力場產生和控制。

一顆α粒子帶有5兆電子伏特的動能（約等於一顆α粒子的總能量的0.13%），其移動速度是每秒15,000公里，即是只達到5%光速（光速是時速1,079,252,848.8公里）；由於α粒子相對大的質量，其+2的電荷，以及相對慢的移動速度，它們實在太容易就會和其他原子核和粒子反應及失去其能量，α粒子在幾厘米厚度的空氣內就會被吸收。

(7)物理學倍他衰變定量理論是什麼意思擴展閱讀：

在天然核素中，只有相當重的核（A> 140的核）才可能發生α衰變，而且主要發生於A> 209的重核。利用核子的平均結合能不難解釋這一現象（見原子核）。

不同的α放射性核素具有不同的半衰期，半衰期的長短同α粒子的能量有強烈的依賴關系。例如U238放射的α粒子能量是4.20兆電子伏，而Po212放射的α粒子能量是8.78兆電子伏，相差2.1倍，而U238的半衰期是4.468×10^9年，而Po212的半衰期是3.0×10^-7秒，卻相差10^23倍。

這反映了α粒子能量的微小改變引起了半衰期的巨大變化。1911年，H.蓋革和J.M.努塔耳總結實驗結果，得出衰變常數λ和α粒子能量之間的經驗規律。

『捌』 物理學中的衰變是怎麼個原理

放射性元素放射出粒子後變成另一種元素的現象。也叫蛻變。
不穩定(即具有放射性)的原子核在放射出粒子及能量後可變得較為穩定，這個過程稱為衰變(Radioactive
decay)。這些粒子或能量
(後者以電磁波方式射出)
統稱輻射(radiation)。由不穩定原子核發射出來的輻射可以是α粒子、β粒子、γ射線或中子。
放射性核素在衰變過程中，該核素的原子核數目會逐漸減少。衰變至只剩下原來質量一半所需的時間稱為該核素的半衰期(half-life)。每種放射性核素都有其特定的半衰期，由幾微秒到幾百萬年不等。
原子核由於放出某種粒子而變為新核的現象.原子核是一個量子體系，核衰變是原子核自發產生的變化，它是一個量子躍遷過程，它服從量子統計規律.對任何一個放射性核素，它發生衰變的精確時刻是不能預知的，但作為一個整體，衰變的規律十分明確.若在dt時間間隔內發生核衰變的數目為dN，它必定正比於當時存在的原子核數目N，顯然也正比於時間間隔dt
.衰變不受任何條件的影響，是物質特有的性質。
衰變有3種:
α衰變
、
β衰變
和γ衰變。

『玖』 β衰變的原理

β衰變中，原子核發生下列三種類型的變化：
其中X和Y分別表示母核和子核，A和Z為母核的質量數和質子數,e和e+為電子和正電子，v和堸為中微子和反中微子。 β衰變能分別表示為
其中mx和my為母核原子和子核原子的靜止質量,me為電子的靜止質量，Wi為軌道電子結合能，с為光速。
軌道電子俘獲過程所形成的子核原子，由於缺少了一個內層電子，原子處於激發狀態，它可以通過不同方式退激。對於K俘獲，當L層電子跳到K層填充空位,可以發射標識X射線，或稱特徵X 射線。它的能量是 K層和L層電子的結合能之差hv=Wk-WL；當L層電子跳到K層空位時，也可以不發射標識X射線，而把能量交給另一個L層電子，使其克服結合能而飛出，這種電子稱為俄歇電子,它的動能Ee=hv-WL=Wk-2WL。軌道電子俘獲總伴隨有標識X射線或俄歇電子的產生。
β衰變的電子中微子理論 β衰變中放出的β粒子的能量是從 連續分布的。為了解釋這一現象，1930年，W.泡利提出了β衰變放出中性微粒的假說。1933年，E.費密在此基礎上提出了β衰變的電子中微子理論。這個理論認為：中子和質子可以看作是同一種粒子（核子）的兩個不同的量子狀態，它們之間的相互轉變，相當於核子從一個量子態躍遷到另一個量子態，在躍遷過程中放出電子和中微子。β粒子是核子的不同狀態之間躍遷的產物，事先並不存在於核內。所以,引起β衰變的是電子-中微子場同原子核的相互作用，這種作用屬於弱相互作用。這個理論成功地解釋了β譜的形狀，給出了β衰變的定量的描述。
β躍遷幾率 根據量子力學的微擾論，費密理論給出單位時間發射動量在p到p+dp間β粒子的幾率為, (1)
式中g是弱相互作用常數,Mif是躍遷矩陣元,啚是普朗克常數h除以2π,F(Z，E)是庫侖改正因子，它描述核的庫侖場對發射β粒子的影響,是子核電荷數Z和β粒子能量E的函數。躍遷幾率的大小主要由躍遷矩陣元|Mif|的大小決定。
β躍遷分類 根據躍遷矩陣元的大小，可將β躍遷分為容許躍遷、一級禁戒躍遷、二級禁戒躍遷等。級次越高，躍遷幾率越小；相鄰兩級間，幾率可以相差幾個數量級。
費密理論給出β衰變對母核同子核間的自旋和宇稱變化的選擇定則:對於允許躍遷,自旋變化|ΔI|=0,1,宇稱變化 Δπ=+1；對於一級禁戒躍遷，|ΔI|=0，1，2，Δπ=－1；對於二級以上的如n級禁戒躍遷，|ΔI|=n，n+1，Δπ=(－1)。 在β衰變的研究中,常將式(1)改寫為, (2)式中。對容許躍遷,|Mif|與β粒子的能量無關，K為常數。此時若以為縱坐標,E為橫坐標作圖，則得一條直線。直線同橫軸的交點為β粒子的最大能量Em。這種圖稱為居里描繪,也稱費密-居里圖。這樣,居里描繪可用來精確地測定Em。此外,也可用來分解復雜的β譜。對於禁戒躍遷，Mif往往不是常數，則按式(2)作圖時不是一條直線。這時可引入一個同β粒子能量有關的因子Sn(E)對居里描繪進行改正,即把K中同能量有關的因子分出來，，使K┡為常數。此時式(2)可寫成
,改正後的居里描繪取
對E作圖，仍是一條直線。Sn(E)由理論可以計算。因而,通過理論同實驗的比較,可決定Sn(E)，從而可以定出禁戒躍遷級次n。 通過對β粒子動量分布式(1)的積分,假定躍遷矩陣元Mif同β粒子能量的關系可以忽略，便得到β衰變常數λ或半衰期T½。,(3)
式中f(Z,Em)稱為費密積分函數。pm為電子的最大動量。
當β粒子的最大能量遠大於它的靜止能量，並且可以忽略核的庫侖場對發射β粒子的影響時，
從而可得關系。
這一關系稱為薩晉關系，它表示β衰變常數（或半衰期）隨β粒子的最大能量Em的變化而劇烈地變化。
由薩晉關系可見，僅僅以半衰期（或衰變常數）的大小不能反映β躍遷的級次。
因此需要引入比較半衰期fT½。由於fT½值與|Mif|成反比,而|Mif|的大小對不同級次的躍遷有很大差別，從而fT½值可用來比較躍遷的
級次。這就是稱fT½為比較半衰期的由來。
實驗測得的各級躍遷的lgfT½值大致范圍如下：躍遷級次lgfT½
容許3～6一級禁戒6～10二級禁戒10～13
三級禁戒15～18β 在β衰變的研究中的一個重要的突破是1956年李政道和楊振寧提出的弱相互作用中的宇稱不守恆，第二年吳健雄等人利用極化核Co的β衰變實驗首次證實了宇稱不守恆，這一發現不僅促進了β衰變本身的研究，也促進了粒子物理學的發展。