磁矢是怎么用坐标表示地理位置

‘壹’ 地磁要素与分布

地面上任意点地磁场总强度矢量T通常可用直角坐标来描述。如图4.1.1，设观测点为其坐标原点，x，y，z三个轴的正向分别指向地理北、东和垂直向下。则该点的T矢量在直角坐标系的三个轴上的投影分量分别为北向分量（X），东向分量（Y）和垂直分量（Z）；T在xOy水平面内投影称为水平分量（H），其指向为磁北方向；T和水平面之间的夹角称为T的倾斜角（I），当T下倾时I为正，反之为负；通过原点H方向的铅直平面为磁子午面，它与地理子午面的夹角称为磁偏角，以D表示；磁北自地理北向东偏D为正，西偏则为负。T、Z、X、Y、H、I及D的各个量都是表示该点地磁场大小和方向特征的物理量，称为地磁要素。综上七个地磁要素，由图4.1.1可得到如下关系式：

图4.1.1 地磁要素

环境地球物理学概论

地球磁场的强度一般不会超过0.6×/m。

‘贰’ 电磁场与电磁波中圆柱坐标位置矢量怎么理解

r为径向，既半径方向，φ为角向，圆周方向，z为轴向，三者结合可以表示圆柱坐标下的任意矢量，通常在圆对称结构使用该坐标系。

电磁波（又称电磁辐射）是由同相振荡且互相垂直的电场与磁场在空间中以波的形式移动，其传播方向垂直于电场与磁场构成的平面，有效的传递能量和动量。

电磁辐射可以按照频率分类，从低频率到高频率，包括有无线电波、微波、红外线、可见光、紫外光、X-射线和伽马射线等，只要是本身温度大于绝对零度的物体，都可以发射电磁辐射，而世界上并不存在温度等于或低于绝对零度的物体。

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注意事项：

1、为使测点的位置准确，在测量前应根据磁极形状制作测点样板(用有机玻璃板或木板)。把各测点位置画在样板上，在测点位置钻孔以备探头伸入孔内进行测量。

2、测量内容包括磁系不同位置各断面的磁场强度、每一断面上要测出磁极表面各关键点的磁场强度和距磁极一定距离的空间点的磁场强度等。

3、进行测量之前，先将圆筒(及磁系)支起，高度以便于测量为适宜。此时磁系垂直向下，但在圆筒外看不到磁极，测点位置定不准，可在圆筒外洒些铁粉，磁极边缘吸引铁粉较多，磁极形状就能显示出来。

4、如果没有铁粉，亦可用铁钉找点，铁钉能直立于筒面的地方即是磁极中心(或极隙中心)，找到准确位置后用粉笔或毛笔打上标记，再逐点进行测量。

参考资料来源：网络-电磁波

参考资料来源：网络-电磁场

参考资料来源：网络-磁场

参考资料来源：网络-电场

参考资料来源：网络-电磁辐射

参考资料来源：网络-无线电波

参考资料来源：网络-γ射线

‘叁’ 磁矢势的介绍

描述磁场的物理量，是矢量。磁场是有旋度无散度场，磁感应线总是闭合的，可表述为磁感应强度的散度恒为零，即 ∇·B=0 (1)根据矢量分析理论，可引入矢量A， B=∇×A, (2)则式(1)恒能满足。A即描述磁场的磁矢势。由于任意函数ψ的梯度的旋度恒为零，∇×∇φ=0, 因此在矢势A上加上任意函数φ的梯度，有 ∇×(A+∇φ)=∇×A,

‘肆’ 古地磁学的基本原理

古地磁学研究的核心内容，在于通过测定保存在岩石中的剩余磁性来获得地质时期地球磁场的方向与强度，进而了解地球磁场的演化历史，以及解决有关的地质、地球物理等学科中的许多实际问题。因此，只有掌握必要的地磁学与岩矿磁学的基础知识，才有可能理解古地磁学研究的一般原理。

（一）地磁要素

地球是个近似球形的大磁体，地球磁场是一个矢量场。通常采用直角坐标系或球柱坐标来表示地球磁场的总强度矢量Hr和它的各个分量。现以直角坐标系为例加以说明。

图3-53 地磁要素示意图

如图3-53所示，取坐标系中X轴沿地理子午线方向，令X向北为正；Y轴沿纬圈方向，令向东为正；Z轴沿铅直的上下方向，令向下为正。

由图显而易见，Hr在X、Y、Z各轴上的投影就是Hr的北向分量、东向分量与垂直分量。而Hr在水平面上的投影OB称为水平分量。Hr所在的垂直面BOA称为磁子午面。地理子午面XOZ与磁子午面BOZ之间的夹角∠BOX称为磁偏角，习惯上用符号D表示，其向东为正，向西为负；矢量Hr的方向与水平面之间的夹角AOB称为磁倾角，用符号I表示，在北半球当矢量Hr由地表指向下时，磁倾角为正。

磁倾角I、磁偏角水平分量H、垂直分量Z、东分量Y、北向分量X以及总磁场矢量Hr统称为地磁要素。其中，X、Y、Z和水平分量H称为地磁场的强度分量；D和I称为地球磁场的角分量。

地磁要素间具如下关系：

基岩潜山油气藏储集空间分布规律和评价方法

诸地磁要素可以看成是矢量Hr在不同坐标系中的分量：X、Y、Z是矢量Hr在直角坐标系的坐标，Hr、D、I是球坐标系中的坐标，Z、H、D则是柱坐标系中的坐标。

处于地表任意一点上的地磁要素不是固定不变的，它们随时间与空间不同而不断变化，称之为地磁要素的变化。

（二）地磁场基本特征

按照高斯理论的一级近似，地磁场可看作一个位于地球中心的偶极子磁场。根据近期测定，地磁场的偶极距M=7.92×10²²Am²，地磁偶极子轴与地球旋转轴的交角约为 11.5°。如果把地磁轴与地球旋转轴看成重合，有下式关系成立：

基岩潜山油气藏储集空间分布规律和评价方法

式中：θ——地磁余纬度，而地磁纬度L=90°-θ，所以

基岩潜山油气藏储集空间分布规律和评价方法

这个公式表达了磁倾角与地理纬度的关系，就是偶极子磁场的磁力线分布的表达式，是求取地磁极位置的重要公式。

（三）岩矿磁性

岩石是天然矿物的集合体，岩石中的磁性也是组成岩石和各种矿物的磁性的总和，起主导作用的是其中所含的铁磁性矿物。岩石在天然状态下获得并保留下来的磁性矢量称之为岩石天然剩余磁性。由于自然界中影响天然剩余磁性形成的因素很多，所以其磁性组成也十分复杂，既有在岩石形成时获得的原生组分，也有形成后在漫长地质年代中受温度、压力、时间、化学等因素作用而获得的次生组分。对于不同岩石类型获得的原生剩磁组分的方式也是截然不同的，主要有热剩磁（TRM）、碎屑剩磁（DRM）、化学剩磁（CRM）等。一般岩浆岩的原生剩磁主要是TRM。碎屑沉积岩的剩磁主要为DRM，部分为化学剩磁CRM。变质岩由于其形成条件、物质组成和所经历地质过程的复杂性，其原生剩磁的生成机制也较岩浆岩与沉积岩的磁性复杂，尚不能轻易地断言其为哪一种生成方式，必须根据实际情况作具体分析才能确定。

除原生剩磁外，岩石在形成之后，在漫长的地质时代中，在各个时期的地磁场作用下，又不断地受到各种因素，诸如氧化还原环境，特别是强烈的构造运动与热作用的影响，又会附上新的剩磁，形成次生剩磁。其方向是受后期地磁场方向的影响，往往与原生剩磁的方向不一致。后期形成的次生剩余磁性有时还能掩盖原生剩磁组分的方向。在这里要特别提及的是一种完全依赖于时间因素的等温剩磁，在弱的磁场（如强度约为0.5奥斯特的地磁场）中，它的方向平行于外磁场方向，而它的大小与时间的对数成正比关系，这种剩余磁性称之为粘滞剩磁（VRM）。特别是地球磁场最后一次倒转的73万年以后所形成的粘滞剩磁组分，它具有与现代地磁场一致的方向，利用它可以有效地确定井中岩心方向。

‘伍’ 电磁场与电磁波中圆柱坐标位置矢量怎么理解

r为径向，既半径方向，φ为角向，圆周方向，z为轴向，三者结合可以表示圆柱坐标下的任意矢量，通常在圆对称结构使用该坐标系。
电磁波由同相振荡且互相垂直的电场与磁场在空间中以波的形式移动，其传播方向垂直于电场与磁场构成的平面，有效的传递能量和动量。
(5)磁矢是怎么用坐标表示地理位置扩展阅读
电磁波为电磁场的一种运动形态，然而，在高频率的电振荡中，磁电互变甚快，能量不可能全部返回原振荡电路，于是电能、磁能随着电场与磁场的周期转化以电磁波的形式向空间传播出去。电磁波为横波，电磁波的磁场、电场及其行进方向三者互相垂直。
电磁波的传播有沿地面传播的地面波，还有从空中传播的空中波。波长越长的地面波，其衰减也越少
。电磁波的波长越长也越容易绕过障碍物继续传播。中波或短波等空中波则是靠围绕地球的电离层与地面的反复反射而传播的（电离层在离地面50～400公里之间）。
参考资料来源：网络-电磁波
参考资料来源：网络-电磁场

‘陆’ 电磁学中磁矢势是什么

“磁矢势具有明确的物理意义：磁矢势沿任意闭合曲线的环量代表穿过以该曲线为周界的任一曲面的磁通量，；磁矢势对时间导数的负值等于感应电场,；电流分布的总能量W可通过下式的体积分表示。
J.C.麦克斯韦在建立电磁场理论(1864)时，认为矢势是描述电磁场的基本量，后来H.R.赫兹和O.亥维赛等人则认为E和B是电磁场的基本量，而A和嗞是辅助量,即沿袭至今的经典电动力学的观点。赫兹和亥维赛等人的观点是积极的，他们在这种观点的指导下，将麦克斯韦当初的电磁场方程组改写成如今对称形式的麦克斯韦方程组。然而在近代，麦克斯韦的观点重新受到重视，它孕育着新的内容，这就是规范场。”

‘柒’ 磁矢势为啥只有在z轴方向有分量

不是,自选磁矩和角动量是两码事.
自选磁矩是电子自我旋转产生的,和公转无关（也就是不考虑饶原子核运动的影响）.
角动量是把电子看成饶原子核的运动（公转）产生的,这个时候可以把电子当做质点（不考虑其旋转）处理.
你明白了吗?