物理半周期的奇数倍方程怎么来的

❶ 物理简谐运动

可以根据选项来做啊。振幅为0.1m，那么振子在t=4/3s时刻和t=4s时刻离开平衡位置最大位移处，这段时间应为半周期的偶数倍。A选项（4－4／3）／（4／3）=2
并且t=0时刻、振子的位移X=—0.1m、t=4/3s时刻、x=0.1m，说明4/3s是半周期的奇数倍，A选项也刚好符合。B就错了，理由在A中已说明。

振幅为0.2m，对C选项，周期为8/3s，应该符合题意。D可能啊。从X=—0.1m到x=0.1m有两种情况，一种是振动半个周期（再大就不说了），还有小于半周期，即从X=—0.1m向下振动在回到X=—0.1m。可以算一下，设振动函数为y=－0.2sinx
y=—0.1m
x=30°或x=150°
相隔120°，即1／3周期，8／3s可以。

选ACD。

❷ 半个周期的奇数倍振动方向相反的前提

前提是两波在波源处的振动是同相的。

❸ 为什么是半周期的奇数倍

因为这样才是对的啊

❹ 两点之间相距半个波长的奇数倍

由题，在波的传播方向上有两个质点A、B的位移大小和方向总是相同的，
根据数学知识y=Asinωx时，y=Asin（ωx+kπ）=Asinωx，
k是偶数，则振动从A传到B的时间是半个周期的偶数倍，
则A、B平衡位置间的距离一定是半波长的偶数倍．
故选：D

❺ 一个水平放置的圆筒正绕中心轴匀速转动，桶上有一小孔，筒壁很薄，当小孔运动到筒的上方时，在孔的正上方

定性分析：
为了让小球下落时不受任何阻碍，所以当它下落h时，小孔刚好正朝上，才能让它进去继续下落，所以，它下落h所用的时间是圆筒转动周期的整数倍；
它从小孔进入圆筒，再到出来时，也没有阻碍，所以，当它到圆筒底部时，小孔正朝下，它在圆筒中运动的时间也是圆筒转动半周期的奇数倍。
定量计算：
设圆筒匀速转动的线速度是v,
小球下落h所用时间t1=√(2h/g)
小球在桶内运动时间 t2=t总-t1=√(2(h+2R)/g)-√(2h/g)
圆筒的转动周期为T=2πR/v,半周期为πR/v
所以t1=nT=2nπR/v,n∈N
t2=(2k-1)πR/v,k∈N,且k≥1
所以√(2h/g)=2nπR/v ①
√(2(h+2R)/g)-√(2h/g)=(2k-1)πR/v ②
联立上边的两个式子消去v（①式÷②式）,解得
h=8Rn²/(4n+2k-1)(2k-1)
说明:②式中左边是小球在圆筒中运动的时间，被转化为小球在两段自由落体运动的时间差。所以要加2R.

❻ 高考物理，为什么是半周期的奇数倍

关键要理解题中，位移大小相等，方向相同对应的物理意义。
振动方程是x=Acos(ωt+φ)，对于一个周期中，就是x相同。那么对应的cos函数会有两个解。
理论上，每过一个周期，x都会回归：
但是根据题意算出周期T> Δt，也就是不到一个周期就会x相同。
那么只有一种可能就是Δt是半周期。加上nT是为了兼容所有情况。

❼ 有关圆周运动的物理题求解

分析
首先，为了让小球下落时不受任何阻碍，所以当它下落h时，小孔刚好又正朝上，才能让它进去，继续下落，所以，它下落h所用的时间是圆筒转动周期的整数倍，然后它从小孔进入圆筒，再到出来时，也没有阻碍，所以，当它到圆筒底部时，小孔正朝下，它在圆筒中运动的时间也是圆筒转动半周期的奇数倍。
计算
设圆筒匀速转动的线速度是v,
小球下落h所用时间t1=(2h/g)^0.5
小球在桶内运动时间
t2=t总-t1=(2(h+2R)/g)^0.5-(2h/g)^0.5
圆筒的转动周期为T=2πR/v,办周期为πR/v
所以t1=nT=2nπR/v,n是自然数
t2=(2k-1)πR/v,k是≥1的自然数
所以(2h/g)^0.5=2nπR/v
①式
(2(h+2R)/g)^0.5-(2h/g)^0.5=(2k-1)πR/v
②式
联立上边的两个式子消去v（①式÷②式）,解得就是你那个答案
h=8Rn^2/(4n+2k-1)(2k-1)

❽ 只求物理高手讨论：一道简谐振动的问题

A,C
--------t1------原点------t2--------
--------t4------原点------t3--------
如图：
t2时刻振子的速度与t1时刻的速度大小相等、方向相同——说明t2点在t1点关于原点对称的地方,或在点t1(不符题意）
t3时刻振子的速度与t1时刻的速度大小相等、方向相反——说明t3点在点关于原点对称的点，只不过是返回的对称点。或者在t4点，但也符合“t2-t1=t3-t2”的条件。
这样看来，到的时间只能是半个周期的奇数倍了。

其次，举个反例也可以明白。对D中的答案，若n=奇数，那t3到t1的时间差就是周期的偶数倍，也就是说t3回到t1点，那与t1的应该是大小相等，方向相同才对。

所以C对D错。

❾ 求干涉实验条纹间距公式的推导方法！感激不尽！！

因为等厚干涉现象的两任意相邻条纹之间的厚度差等于λ／2，即薄膜层介质中光的波长的一半，而条纹间距△X*sinΘ=λ／2

因为角度小的时候可以认为sinΘ=Θ，所以推出：

△X＝λ／2Θ

(9)物理半周期的奇数倍方程怎么来的扩展阅读

哥本哈根诠释为许多先驱量子力学学者的共识。哥本哈根诠释明确地阐明，数学公式和精确实验给出很多关于原子尺寸的知识，任何大胆假设都不应该超越这些知识范围。概率波是一种能够预测某些实验结果的数学构造。

它的数学形式类似物理波动的描述。概率波的概率幅，取其绝对值平方，则可得到可观测的微观物理现象发生的概率。应用概率波的概念于双缝实验，物理学家可以计算出微观物体抵达探测屏任意位置的概率。

除了光子的发射时间与抵达探测屏时间以外，在这两个时间之间任何其它时间，光子的位置都无法被确定；为了要确定光子的位置，必须以某种方式探测它；

可是，一旦探测到光子的位置，光子的量子态也会被改变，干涉图样也因此会被影响；所以，在发射时间与抵达探测屏时间之间，光子的位置完全不能被确定。

一个光子，从被太阳发射出来的时间，到抵达观察者的视网膜，引起视网膜的反应的时间，在这两个时间之间，观察者完全不知道，发生了什么关于光子的事。或许这论点并不会很令人惊讶；可是，从双缝实验可以推论出一个很值得注意的结果；

假若，用探测器来探测光子会经过两条狭缝中的那一条狭缝，则原本的干涉图样会消失不见；假若又将这探测器所测得路径信息摧毁，则干涉图样又会重现于探测屏，这引人思维的现象将双缝实验的程序与结果奥妙地连结在一起。