物理波函数的怎么算

⑴ 从波函数代入那一步开始看不懂，是怎么算出来A的大学物理

波函数被限制在(-b/2,2/b）之间，所以在负无穷到-2/b和2/b到正无穷波函数为零，被消去了。这应该是一个无限深势井问题。A是归一化系数，【e()cos（）】是势井的波函数，是通过边界条件求解的。
这一串的求解就是为了求解归一化系数，还有什么问题吗？

⑵ 大学物理波动问题 已知波函数如何求它在某点处的反射波 已知在某点处的反射波方程如何求入射波

这可以归结为一个问题：入射波与反射波的波函数之间的关系确定。

将入射波波函数表示一般形式y=Acos[wt-kx+phi]

若反射端为固定端，则反射波有半波损失，表示为y'=Acos[wt+kx+phi+Pi]

若反射端为自由端，则反射波没有半波损失，表示为：y'=Acos[wt+kx+phi]

上述关系式，从一个波函数容易导出另一个。

(2)物理波函数的怎么算扩展阅读：

波函数是概率波。其模的平方代表粒子在该处出现的概率密度。既然是概率波，那么它当然具有归一性。即在全空间的积分。

然而大多数情况下由薛定谔方程求出的波函数并不归一，要在前面乘上一个系数N，即把它带入归一化条件,解出N。至此，得到的才是归一化之后的波函数。注意N并不唯一。

波函数具有相干性，具体地说，两个波函数叠加，概率并非变成12+12=24倍，而是在有的地方变成（1+1）2=4倍，有的地方变成（1-1）2=0，具体取决于两个波函数的相位差。联想一下光学中的杨氏双缝实验，不难理解这个问题。

⑶ 物理 波函数！

可以把反射波的波源和原波源关于镜面对称,
所以可以把这个波看成是在关于原波源镜面对称的地方发生,以相反方向,相同频率相同初相位的波的波函数
选D
望采纳

⑷ 大学物理有关机械波反射后的波动方程怎么求

因为半波损失，所以入射波和反射波相差了π，所以加上就好，入射波是y=Acos［2π（vt-x/人）+π因为拉姆达符号打不上，用人代替了。

入射波本来使得它的振动是ya=Acos(200π(t-L/200))，但是这个界面入射波这边是波疏介质，所以反射的时候会有相位突变π，所以反射回来的时候A的振动应该是y'a=Acos(200π(t-L/200)+π)。

(4)物理波函数的怎么算扩展阅读：

在三角函数模型中我们会遇到三角函数图像y=Asin(ωx+φ)。物理中，描述简谐运动的物理量，如振幅、周期、和频率等都是与这个解析式中的常数有关。

A就是这个简谐运动的振幅(amplitude of vibration），它是做简谐运动的物体离开平衡位置的最大距离；

这个简谐运动的周期（period）是T=2π/ω，这是做间歇运动的物体往复运动一次所需要的时间。

⑸ 大学物理波函数求解，怎么判断初相位正负

根据t=t1时，x=0处y=0确定φ=±π/2

在根据t=t1时，x=0处，y对时间求导（振动速度）=-A*2πu/λsin(φ)>0，确定φ=-π/2

简便的判别方法有两种：一个根据振动方向向上判断。另一个就是根据波的图像，沿着波的传播方向，看波需要向前（或向后）平移多少相位才能变为余弦波，那初相位就是需要减（或加）多少相位。本题需要波形沿波的方向向左平移π/2，所以需要减去π/2

量子力学假设：

体系的任何一个可观测力学量A都可与一个线性算符对应，算符按以下规律构成：

（1）坐标q和时间t对应的算符为用q和t来相乘。

（2）与q相关联的动量p的算符{p}=-i(h/(2π))(d/dq)(注：d指偏微分，以后不特别说明都指偏微分)

（3）对任一力学量{A}先用经典方法写成q,p,t的函数A=A（q,p,t）则对应的算符为：{A}=A（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）

则：能量算符为：{H}=-h^2/（8π^2m）△+V（其中△为拉普拉斯算符）

△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角坐标）

△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球坐标）

⑹ 大学物理波函数相位代表什么怎么确定

就是代表波动性哈 个人感觉就是个传播的一个 可以具体到具体到某点的描述 。。。

⑺ 大学物理波函数问题

b点在原点的右侧，波是往右运动吧？你没给出来。要好好看教科书中的每一句话，理解每一句话，一步一步推导，或者你可以看网易公开课《基础物理》，耶鲁大学的，讲得很好。主要还是靠自己的领悟

⑻ 物理波函数求解

这个要给出函数，给你个参考，里面有式子

http://wenku..com/view/63a24f2bed630b1c59eeb555.html

⑼ 光的波动方程怎么算

光的波动方程
本节揭示如何从显性的物理图景得出抽象的方程.假设有一个光的平面波,沿 +z 方向传播,正如我们研究平面电磁波中假设的那样.本质上光波也属于电磁波.在此,光波的极化概念由偏振替代,我们假设光波的偏振方向为 y 方向,振幅为 A ,角频率为 ω ,速度为 c ,初始相位为 φ ,那么可以如下描述光波的振动：
y(z,t) = A cos [ω(t - z/c) + φ] (*)
这个描述是显性的,它直接来自上面假设的诸物理图景.t - z/c 表示一个时间差,比较的基准是选取初始相位的那个位置和时刻.由于 c = λf = λ/2π •2πf = ω/k ,所以上式可以继续变形：
ω(t - z/c) = ωt - kz = kωt/k - kz = kct - kz
考虑到一般情况,在任意方向 r ,上式中的 kz 就变为 k•r ,其中 k 为传波矢量,k = kz .于是：
ω(t - z/c) = kct - k•r
把上式改写为两个四维矢量k4和r4的点积,并可采用张量的记法：
ω(t - z/c) = [k k][ct -r]T = k4•r4 = kiri
于是,(*) 可改写为：
y(z,t) = A cos [kiri + φ]
现在引入“复振幅”的概念,也正如电磁场理论中的概念一样.于是：
y(z,t) = ℜ(A ejφ exp (jkiri))
令：
Ψ = A exp (jkiri)
可以 证明 Ψ 满足波动方程：
∂2Ψ/∂ri∂ri= □Ψ = 0
其中,□为达朗贝尔算子,也记做 ∇42 .

⑽ 大学物理波函数

p点的速度增大，说明波应该沿着负向传播。