物理加磁器怎么用

㈠ 核磁共振测井物理基础与实验

（一）原子核磁矩

1.带电体的磁矩

我们知道，带电物体做闭合运动时具有磁矩（图5-38（a）），其定义为式中：i为电流，A；S为闭合面积，m²；n为电流方向成右手法则的面积单位矢量。

图5-38 微观粒子的磁矩

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可以证明，带正电荷q、以速度v做圆周运动的带电粒子体系（图5-38）的磁矩为

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上式中，P_L=r×mv为粒子的角动量。粒子的磁矩与角动量成正比，且方向一致。

具有磁矩的体系置于磁场B中，它将受到力矩L的作用：

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并且具有热能E：

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上两式说明，当M与B方向一致时，体系热能最低，最为稳定；当两者反平行时，热能最高，为非稳态平衡。

2.原子核的磁矩

原子核是带有Z个正电荷的带电粒子，且具有一定的自旋角动量。因此，原子核具有磁矩（图5-38（b）），原子核磁矩的表达式一般写为

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式中，ħ=h/2π=1.0546×10 J·s，h称普朗克常数；m_p=1.6726×10 kg为质子质量；P_I为以ħ为单位的核自旋角动量；系数g_I称为核回旋磁比率，简称G因子。

核的磁矩是原子核的重要属性之一。例如，对氢核（质子）g_p=5.586（≠2）；野辩对中子（电荷为0）g_n=-3.826（≠0）。

式（5-11）也可写为

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其中

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称旋磁比。对H核γ=2.67519×10⁸（rad·T^-1·s^-1）颂薯缺。

3.氢核磁矩

原子核的磁矩可以通过核磁共振方法测量。实验发现，对偶A核（A是原子核质量数），角动量量子数为整数，其中偶-偶核（中子数N、电荷数Z都是偶数）I=0；奇A核，I为半整数。因此，对偶-偶核，其磁矩为零。

构成地表元素的核素，偶-偶核占有最大的含量；而对其他核，氢核的含量最多，它的信息最大。除此之外，还有以下诸原因：①氢元素是地下流体最显着的标识元素；②氢核的g因子（或旋磁比γ）在所有核素中为最大，理论表明对样品测量的灵敏度正比于γ^5/2；③可以通过共振除去其他核的影响。

（二）核磁共振实验和核磁共振现象

1.核磁共振现象

对核磁共振现象存在着两种理论解释方法：量子力学和经典电动力学。由于经典力学直观形象，可以解释大多数实验现象，工程应用中一般采用经典力学方法。

核磁共振现象，从微观机理讲是具有简并量子状态的粒子在磁场作用下简并度被解除的效应（Zeeman效应）。具有磁导率μ_I的核置于磁场B₀中，将获得附加的能量：

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式中：μ_I，Z是在B₀（Z）方向的投影。

由量子力学可知，μ_I，Z有I+1个值，E也有I+1个值：

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磁量子数m=I，…，-I。当m=I时，能量最低。例如手伍，对H核，I=1/2，其能级分裂为两条，如图5-39所示。相邻能级差（Δm=1）：

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图5-39 在磁场B₀中H核的能级分裂

如果在垂直于均匀磁场B₀方向上再加一个强度较弱的高频磁场B₁，其频率满足

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即

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原子核会吸收高频磁场的能量，从而使核的取向发生变化，实现由较低能级向相邻较高能级的跃迁。在这里，ω₀称为共振频率或跃迁频率，它也是具有固有自旋角动量P_I的体系绕外加磁场B₀做高速旋转的拉莫尔进动频率。

2.核磁共振实验

核磁共振实验装置有连续波工作法（CW）和脉冲-傅里叶法（PF）。前者直接测量共振频率；后者测量样品吸收外部能量后发出的时域谱，再经过傅里叶变换转化为频谱。目前大都采用后一种工作方式。NMR工作方式原理如图5-40所示。

首先考虑NMR信号的数量级。①为克服电子对核的屏蔽作用，外加均匀磁场B₀需足够强，约1 T（1 T=10⁴ Gs）。当B₀=1.4 T时，由式（518），其共振频率MHz。它在无线电波谱段，核磁共振是低能量电磁波（无线电波）与物质相互作用的一种物理现象。②理论表明，受到磁化的粒子数服从玻尔兹曼分布：

图5-40 核磁共振简示图

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k=1.38054×10^-23J·K^-1为玻尔兹曼常数。在热平衡时，基态核素N₀∝e^（-E/kT）。

第一激发态核数N₁∝e^（-E，所以：

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当T=300 K及B₀=1 T时，ΔN≈7×10^-6 N₀。这是一个非常小的量，NMR信号正比于ΔN。

由图5-40样品置于强均匀磁场B₀中，使样品磁化，把射频场B₁（ω）以一个短而强的脉冲加到样品上（B₁⊥B₀），射频脉冲期间的射频频率满足核磁共振条件：ω=γB₀，样品会吸收高频磁场的能量而实现能级跃迁（吸能过程）。脉冲过后，样品会释放在高能级的能量（放能过程），在感应线圈上会产生一个“自由感应衰减”信号（FID），它是时间域函数。一般要求射频脉冲门成直角，且脉冲宽度τ很小。

在实验室条件下，通过傅里叶变换，得到样品频谱和纵向弛豫时间T₁等多种物理参数；而在测井中或其他工程中一般只测横向弛豫时间T₂。

利用NMR还可实现样品内部成像，即核磁共振成像（NMRI）技术。其基本原理由式（5-18）知，共振频率与外加磁场成正比。设置磁场为空间变量B₀（x，y，z），则样品的共振频率为ω₀（x，y，z）=γB₀（x，y，z），也是空间向量。激发不同频率，对应不同空间点信号，利用计算机相应存储器存储，即完成“空间编码”，重现成像。

（三）核磁共振宏观描述——布洛赫方程

核磁共振的宏观理论基于核磁共振现象的发现者布洛赫（Bloch）。该理论从磁化强度矢量M出发，是工程中最常用的理论。

磁化强度M定义为单位体积内所有磁矩的矢量和：

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其SI单位为A·m^-1。在没有加外磁场时，由于电子的屏蔽作用，单个核磁矩随机取向，〈μ_I〉=0，宏观上观察不到核的磁特性（5-41a）。当外加一静磁场B₀时，情况发生了变化，原子核被磁化，排列有序，产生磁化现象（图5-41b）。显然，M的取向与外加磁场B₀的方向一致。

图5-41 磁场中原子

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式中：κ为核磁化率。由统计力学可求：

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式中：N为单位体积自旋核数。

以平均磁矩〈μ〉表示磁化强度M的大小

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它正比于N，是工程中所关注的量。

布洛赫方程是描述磁化强度与磁场相互作用的微分方程。基于宏观电磁理论，在NMR中具有非常重要的意义。其向量形式：

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式中：M=（M_x，M_y，M_z）^T为磁化强度矢量。当只有均匀磁场B₀时，M=M₀；B=（B_x，B_y，B_z）^T为外加磁强强度；R=（1/T₂，1/T₁）为3×3阶弛豫矩对角方阵。

严格求解布洛赫方程是一项困难的工作，只能通过一些假定对问题进行简化。

1.当脉冲发射时

在其作用时间t_p内，弛豫时间T可忽略不计；在X方向施加射频磁场：B_x=2B₁cosωt，布洛赫方程为

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上式仍需进一步化简：①分解线偏振2B₁cosωt为两个相对反相旋转的圆偏振，且只考虑激发共振的一个圆偏振场；②实验室坐标系（L系）变换为以射频场频率ω绕Z轴旋转的旋转坐标系（R系）求解。在R系中，只有B₁作用，交变量消除，而γB₀=ω₀变为有效角频率（ω₀-ω）。布洛赫方程化为

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当达到共振时，ω₀-ω=0，由此得：

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由此得到，共振时，磁化强度M以ω₀绕Z轴进动。在旋转坐标系中，它以ω₁=γB₁的角频率在YZ平面上转动，称为章动（ω₁也称Rabi频率）。在脉冲作用时间t_p内，M与Z轴之间形成一个夹角，这个夹角称为脉冲偏转角，用θ表示。M的运动可比喻为在重力作用下旋转的陀螺（图5-42）。在NMR中，通常说90°脉冲即指把M从Z方面扳转到XY平面时所对应的时间。

2.脉冲作用过后

此时可以检测由样品发出的NMR信号，需考虑弛豫时间，布洛赫方程化为

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当扳转角θ₀=90°时，上式解为

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此结果表明，M一方面在XY平面绕Z轴以拉莫尔频率高速旋转（称旋进），并以T₂呈指数衰减；同时又以速率1/T₁回复到Z轴的初时值。图5-43表示了M的纵向和横向分量衰减示意图。在XY平面会接受到M进动产生的感应电流信号，即自由感应衰减信号（FID）。

图5-42 磁化强度M的“陀螺”运动

图5-43 M的弛豫恢复过程

自由感应衰减信号的弛豫时间是由于分子热运动以非辐射方式释放能量的过程而产生，它分为纵向弛豫和横向弛豫。纵向弛豫时间T₁称自旋转-晶格弛豫，它指M在恢复Z方向的磁化强度时，将自身的能量通过热能传递给周围环境；横向弛豫时间T₂也称自旋-自旋弛豫，它的能量交换是在体系内部进行的。测井中，受钻井空间和长线传输等实际问题的限制，测量的是横向弛豫时间T₂。

（四）物质的弛豫特性

存在三种影响T₁或T₂弛豫时间的NMR弛豫机理：即颗粒表面弛豫、梯度场中分子扩散引起的弛豫和体积流体进动引起的弛豫。

1.颗粒表面弛豫

流体分子在孔隙空间内不停地运动和扩散，在NMR测量期间扩散使分子有充分机会与颗粒表面碰撞。每次碰撞都提供了自旋弛豫的机会。当分子碰到颗粒表面，可能发生两种现象。首先，氢质子将核自旋能源传递给颗粒表面，使之与静磁场B₀重新线性排列（这对纵向弛豫T₁有贡献）。其次，氢质子可能产生不可逆的反相自旋，而对横向弛豫T₂有贡献。这些现象不是每次碰撞都发生，仅有发生的一种可能性。如图5-44（a）示出在孔隙中两个分子的运动路径，有一个自旋被弛豫前发生了几次碰撞。研究人员指出，在大部分岩石中，颗粒表面弛豫对T₁和T₂的影响最大。

在弛豫质子自旋方面，不是所有面都具有相同能力。顺磁离子如铁、锰、镍和铬等为特别有效的弛豫物质，只要它们存在就能够控制弛豫速度。砂岩通常含1%的铁，这使流体质子有效预见弛豫。碳酸盐岩的流体弛豫速率低于砂岩。在弛豫孔隙水方面，砂岩比碳酸盐岩的有效率高三倍。

在表面弛豫中，孔隙大小也起了重要作用。弛豫速度与质子碰撞表面的频率有关，也就与表面体积比（S/V）有关，见图5-44。在大孔隙中，碰撞发生次数少，其S/V小，因此弛豫时间相对长。同样，小孔隙的S/V大，弛豫时间短。

图5-44 颗粒表面弛豫

对于单个孔隙，核自旋激励按指数衰减。在T₂实验中，作为时间的函数，信号幅度随特性时间常数［ρ₂S/V］^-1衰减，于是：

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同样

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实验研究表明，表面弛豫机制与温度和压力无关。岩石中流体弛豫主要为颗粒表面弛豫，弛豫时间比（T₁/T₂）在1至2.5之间，通常为1.6。

岩石包括一系列不同尺寸的孔隙，每个孔隙具有自己的S/V。因而会有多个弛豫组分，总激励为来自不同孔隙信号之和，所以实测的T₂不是一个单值，而是T₂分布函数。所有孔隙体积之和等于岩石的流体体积——孔隙度。总信号正比于孔隙度，总衰减为反映孔隙尺寸分布的单个衰减之和。孔隙度和孔隙尺寸分布的测量是NMR解释的重要参数。

2.扩散弛豫

在梯度场中分子扩散造成的弛豫为扩散弛豫。

当静磁场中存在梯度时，分子运动能造成失相，导致T₂弛豫。T₁弛豫不受影响。当不存在梯度场时，分子扩散不会造成NMR弛豫。

图5-45中，开始CPMG脉冲序列，在90°脉冲期间一个分子位于A点。被扳倒到横向平面上之后，自旋开始以频率ω₀（A）进动，ω₀（A）为局域进动频率。但是，当它扩散时遇到缓慢变化的B₀，其进动频率慢慢改变。在T_E时它到达C点，此时发生自旋回波。如果点A和B间其进动快于点B和C，在T_E时其相位不能完全恢复。同时，其他分子沿其他方向运动，每个分子都有自己的进动过程。因此，T_E时的自旋重聚不完全。因为子运动是随机的，失相不可改变，故构成真T₂。由此扩散产生的T₂表示如下：

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图5-45 在梯度磁场中的分子扩散

NMR测井仪能产生明显的磁场梯度。例如，MRIL-C型仪器在整个采样区域内可产生近17×10^-4 T/cm的均匀梯度场。CMR仪的梯度场在采样区域内是变化的，梯度为20×10^-4 T/cm时仪器对扩散响应达峰值。

造成磁场梯度的另一个原因是颗粒物质与孔隙流体间的磁化率不同。岩石通常含1%的顺磁离子，颗粒磁化率典型值为χ_g=+10^-5 cgs/cm³。水和油为弱抗磁物，水的磁化率为χ_w=-0.72×10^-6 cgs/cm³。岩石中静磁场B₀的范围是：

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其中Δχ=χ_g-χ_w为磁化率差；ΔB₀为静磁场梯度。若B₀=500×10^-4 T，对典型的充满流体岩石，ΔB₀为0.005T/cm。内部磁场梯度也与磁场变化的距离R有关：

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R明显受控于孔隙几何形状，由于对孔隙几何形状知之甚少，所以很难估算内部梯度。岩石复杂的微观几何形状也对扩散本身有影响。故对于岩石，式（5-33）变得复杂但仍以不完全了解的方式变化。

CMPG法是已知的减小梯度场扩散影响的最好脉冲序列。使CPMG回波间隔达到极小可减小扩散对T₂弛豫的影响，使之到可忽略程度。对于间隔较近的脉冲，T₂主要为表面弛豫或体积弛豫。当采用大回波间隔，或者当扩散系数很高如气体或高温下的水和轻烃，扩散影响十分显着。

3.体积弛豫

即使颗粒表面和内磁场梯度不存在，在体积流体中也会发生弛豫。

对于水和烃，体积流体中的弛豫主要是邻近自旋随机运动产生的局部磁场波动造成的。

相邻原子核的局域磁场相当强，但快速的分子运动（多数为分子旋转）使该影响趋于平衡。通常，体积弛豫可以忽略。当一种流体被阻止进入与固体表面接触，体积弛豫就十分重要了。在水湿润性岩石中，水的弛豫主要是与颗粒表面碰撞造成的，因孔隙中心的小滴油或气则无法接近岩石表面，因此仅被体积弛豫。当水存在于很大孔隙中时，仅有少量水可接触表面（如碳酸盐岩中的孔洞），此时体积弛豫明显。

对于粘滞流体，即使它们构成湿润相，其体积弛豫也十分重要。在这种流体中，旋转是无效的，弛豫时间相对短。短的弛豫时间和扩散到颗粒表面能力的减弱使体积弛豫变得显着。所以，提高流体黏度缩短了体积弛豫时间。

当孔隙流体含有高密度顺磁离子氯、锰、铁、镍时，孔隙流体的体积弛豫也十分明显。例如，木质磺盐酸铬泥浆滤液中的铬离子减少了弛豫时间，因为电子自旋周围的局域场太强。

悬浮液中的细微粒子（在整个泥浆侵入带中都存在）也减少了流体体积弛豫时间，因为存在大量的流体分子可遇到的“悬浮”固体表面。

体积弛豫仅是一种流体特征，不受它所驻留地层的特性（如矿物或微观或几何形状）的影响。通常它受温度影响较大。在水湿润岩石中的油、孔洞中的水和溶液中存在大量顺磁离子如铁、铬或锰的情况下，这一点十分重要。当体积弛豫明显时，T₁=T₂。

4.弛豫过程小节

上述的弛豫过程并行作用，也就是说，它们的速率相加。对于横向弛豫：

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式中：为体积贡献；为表面贡献；为梯度场扩散贡献。

对于纵向弛豫，相应的等式为

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注意扩散对T₁无影响，因为该过程仅是一个失相机制。

（五）水、油、气弛豫特征

1.水的弛豫特征

在水润湿的碎屑岩中，水的弛豫时间为颗粒表面的弛豫所控制。弛豫速度与充满水的孔隙空间的比面和颗粒矿物成分有关。在下列环境下，水的弛豫时间受控于体积和扩散弛豫，仅知地层温度即可预测其值。这些环境是：①孔洞孔隙，孔隙比面很小；②严重油湿岩石；③含有高浓度顺磁离子如铁、铬的原生水或滤液。

为了评估扩散弛豫的重要性，必须知道水的扩散系数D。D基本上与压力无关，但受温度影响较大，如图5-46a所示。

对于不受固体表面弛豫影响的水而言，NMR弛豫速度为

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在体液中（也就是没有扩散限制），由式（5-33）得出。在岩石中，特别是细粒岩石，颗粒是扩散的明显屏障，有效扩散系数小于D，这使1/T_2D接近1/T_2B。另一方面，大于已知仪器梯度的内部梯度使1/T_2D增加。在缺乏更好资料情况下，使用纯流体D值和仪器G值可估算1/T₂的合理近似值。假定仪器磁场梯度为20×10^-4 T/cm，体积水扩散，T₂曲线示于图4-46b。T₁也示于此图，因T₁既与扩散系数无关也与磁场梯度无关，故它总为标准值。用其他仪器梯度值和回波间隔通过式（5-33）重新计算的T₂曲线与图中曲线相似。

图5-46a 水的扩散系数与温度的关系

图5-46b 水的体积弛豫和扩散弛豫

泥浆滤液含有增加体积弛豫速度的顺磁离子，特别是木质磺酸含铁或铬时在这方面有特别的效果。图5-47a和图5-47b为几十年前收集数据的再版。现代泥浆的数据仍未见报道。注意到高温一般减弱泥浆滤液中增加物的影响。

在某些情况下，故意在泥浆中加入顺磁锰离子以减小水基泥浆的 T₂。如果锰浓度足够高，水相的T₂减小至仪器死时间之下，所有的水信号将消失。因为在烃中锰不会衰弱，它们的弛豫时间不受影响，所以NMR孔隙度中仅剩下油或气的信号。该技术已成功用于估算残余油饱和度。类似地，孔洞地层中加入中等数量的锰能减小孔洞中水的 T₁，这使得能用短的等待时间估算总孔隙度，从而提高了测井速度。

图5-47a T₁与加入钻井泥浆中的稀释剂的关系

图5-47b 作为不同钻井增加剂的函数T₁与温度关系

通常，锰必须用乙烯二胺四乙酸盐（EDTA）处理以阻止它与粘土矿物发生离子交换。当井未穿过泥质地层时，可用相对不太贵的氯化锰替代。锰溶液的弛豫特性示于图5-48a和图5-48b。当预测锰减小水相T₂时，记录泥浆滤液被NMR仪探测域内原生水稀释程度，这一点十分重要。

图5-48a 锰溶液的弛豫特征

图5-48b Mn-EDTA弛豫特性与温度的关系

2.油的弛豫特征

在水润湿岩中，油的NMR弛豫时间不受地层特性的影响，仅为油组分和地层温度的函数。这大大简化了测井解释的任务，人们可以有部分把握地预测油信号在T₂弛豫时间分布上出现的位置。

预测油的NMR特性的第一步是确定井下油的黏度。已知黏度后，根据图5-49确定T₁和T₂。T₂曲线假定仪器梯度为20×10^-4 T/cm。如果仪器磁场梯度低于此值，T₂曲线向T₁曲线移近。较高的仪器梯度或高的内部梯度增加了曲线间的距离（根据式5-33）。

图5-49 原油弛豫时间、体积弛豫和扩散弛豫

在预测原油 T₂时，一定要记住原油不是单一的弛豫时间，而具有一定弛豫时间分布。图5-50 示出了几种原油的T₂分布，是在均匀磁场中（G=0）作为体积液体测量的。与具有窄T₂分布的成品油对比，原油的T₂分布跨度大，原因是原油为不同类型烃的混合物。典型的分布由一个源于最具流动性氢核的较长T₂峰和一个来自运动受限制氢核的较短弛豫时间的尾组成。定量确定烃量需要将原油T₂分布与观测到总的T₂分布重叠，在一个尺寸变化大的孔隙系统中，总T₂分布包括水的宽弛豫时间分布。

图5-50 体积样品的T₂分布

在许多油基钻井泥浆（OBM）中，基质油为用一个窄沸点范围蒸馏得到的精制烃。这使OBM滤液的T₂分布窄。

3.气体弛豫特征

甲烷的T₁为其成分、温度和压力的函数，如图5-51所示。弛豫为体积弛豫，但不同于液体的自旋-自旋弛豫，像甲烷一样的简单气体主要弛豫为自旋-轨道相互作用所致。

图5-51 甲烷气的T₁与温度和压力的关系

图5-52 甲烷扩散系数

气体T₂完全受控于扩散弛豫，所以T₁和T₂彼此无关。甲烷的扩散系数很高，如图5-52所示，将其结果代入等式（5-33），得出图5-53所示的甲烷T₂值，图中假设仪器梯度为20×10 ^-4T/cm。

在静态条件下，气体很少作为连续相存在。在中等水饱和状态下，水阻塞孔隙喉道，气体作为孤立的气泡存在于孔隙中间。因气的扩散系数很高，在梯度场中扩散影响可被消除。如果在T_E期间，一个气体分子在气泡上来回移动，扩散弛豫变为无效，T₂接近T₁。对于尺寸小于5 μm的气泡，气体T₂很长，且与T_E无关。

4.结论

图5-53 未限制扩散的甲烷T₂

对于在润湿岩石中的水，常常以表面弛豫机制为主。当在泥浆滤液中含铁、锰、铬、镍或其他顺磁离子时，必须作体积弛豫校正。孔洞中的水以体积速率弛豫，受扩散弛豫影响。同样，水湿润岩中的油也以体积速度弛豫，受扩散影响，气体的T₁受控于体积弛豫，而T₂受控于扩散弛豫（表5-2）。

表5-2 弛豫机制

（六）固体的弛豫特性

NMR测井仪地层中氢核有响应。部分骨架组分，特别是粘土和含结晶水的矿物如石膏富含氢。

虽然固体中的氢核影响中子测井，但他们对NMR测井无影响，原因是固体中氢核的弛豫速率很慢，使之不被井下测井仪检测。通常，T₁很长，约几十秒或几百秒，使之不被移动测井仪极化。此外，其T₂值很短，约为10 μs，所以来自固体中的信号因在接收死时间内而被丢失（所有NMR测井仪的死时间约为几百毫秒）。因此，NMR仪器对骨架影响极不敏感，是核磁共振测井的重要优越性之一；测量结果不受岩性影响，从而使核磁测井资料解释大大简化。

㈡ 硬盘物理坏道怎么修复的4种解决方法

1、隐藏分区法
把坏道集中到一个分区中，然后再隐藏该分区，这样操作系统就无法访问之，因此达到了修复目的。该方法仅适用于硬盘上坏道比较集中的情况。
方法1：使用PQ Magic
首先用Scandisk或chkdsk/F扫描硬盘表面，发现坏道的位置（例如在C盘10％左右）；然后用PQ Magic，在Operations菜单下选择“Advanced/badSectorRetest”，将坏道所在的空间（例如C盘前面15％～20％）划分为一个分区，并把该分区隐藏起来，这样物理坏道就在隐藏的分区中了；完成坏道屏蔽之后，再用Scandisk或chkdsk/F扫描一下新分区，确保所有的坏道都屏蔽到隐藏分区中。
方法2：使用“坏盘分区器 ”FBDISK和Disk Genius
先在DOS下运行FBDISK，屏幕提示Start scan hard disk?（Y/N），输入Y，FBDISK即开始扫描硬盘，并将坏道标出来；接着提示Write todisk?（Y/N），询问是否要写入硬盘，如果按Y；FBDISK将对硬盘自动重新分区，把好磁道设为可用分区、坏磁道设为隐藏分区；
随后运行Diskgen显示FBDisk处理后的磁盘情况，此时坏道处会呈现灰白色；然后利用Diskgen将隐藏物理坏道的分区扩大一些；最后将这些坏道全部隐藏在一个分区中，修复工作即告结束。
2、修改硬盘缺陷列表法
如果把坏道位置加入硬盘的缺陷扇区列表中，以后系统就不会访问到该坏道，这样也能隐藏物理坏道、完成修复工作。有一些软件，例如PC-3000、效率源专业版即可这样修复坏道。它们使用硬盘厂商的指令代码甚至Fireware，对磁盘盘面按照物理地址进行扫描，重新构造出新的缺陷扇区列表，然后再写进系统保留区、替换掉原有的列表，经过这样维修的硬盘，理论上说是跟硬盘厂商维修的硬盘没有什么差别。
“效率源坏磁道修复程式”是目前效果最好的坏磁道修复软件，可以修复硬盘各类坏道（逻辑、物理、ECC错误）。打开下载包，插入软盘，执行rawwritewin0.7目录中的rawwritewin.exe，把IMG文件写入软盘（右图），生成一张自启动的效率源工具盘；然后用软盘启动电脑，进入“效率源”程序，首次要全面检测硬盘，记录下坏道的位置、所在扇区号，然后点击“坏道智能修复”，选择“自动”或“手动修复”，进行修复。
PC-3000是专业修复硬盘工具，由俄罗斯着名的ACE Laboratory硬盘实验室开发的。它可以修复 50-80% 的缺陷硬盘，可以修复20MB至200GB的IDE硬盘，支持各种品牌、大部分新旧型号的硬盘；能够按工厂方式，扫描硬盘内部缺陷、并记录到硬盘内部相应参数模块中，还可以按工厂方式进行内部低级格式化，重写硬盘Firmware模块等。不过该软件菜单是俄文的，不利于使用。
3、反向磁化法
反向磁化是利用软件指令迫使磁头产生高低电平信号，然后通过多次的往复运动对损坏或失去磁性的扇区进行反复加磁，以便使坏扇区重新获得磁能力，得到修复。该方法最大的缺点是速度慢，不能修复物理划伤的硬损坏，另外如果坏道太多，使用该方法还可能让硬盘报废。
硬盘再生器HDD Regenerator就是采用反向磁化方式修复坏道的软件。它通过将磁性逆转使坏道再生。要开始修复坏扇区，可以在WinXP下启动HDDR；然后选择Regeneration菜单下的Create Diskette项，建立一张可引导的修复软盘；随后用这张软盘重启电脑，调出HDDR的控制台，选择要修复的硬盘，输入起始参数值进行扫描，扫描结束后，所有的坏道将会得到修复。
4、低级格式化法
低级格式化也能修复物理坏道，但是它会影响硬盘的寿命，所以尽量不要用低级格式化来修复坏道。如果确需使用低级格式化，推荐使用用常用的一些低格工具，例如DM万用版、LFORMAT、low.exe等。
其中low.exe是Maxtor出品的低格工具，既可以对Maxtor硬盘进行低格，也同样适用于各种品牌、各种型号的IDE硬盘。启动low.exe后，按“Y”进入软件，选择要低格的硬盘，然后选择开始低格即可。注意，运行low前，应该将其他硬盘卸下，以免数据丢失；另外低格的时间一般较长，需要耐心等待。

㈢ 怎样增加磁铁磁性

首先磁铁是一种 铁磁性物质。要想让它具有磁性就要对它磁化，让磁性消失就要退磁（消磁）。定义磁化是指使原来不具有磁性的物质获得磁性的过程。原理 磁性材料里面分成很多微小的区域，每一个微小区域就叫一个磁畴，每一个磁畴都有自己的磁距（即一个微小的磁液渣塌场）。一般情况下，各个磁畴的磁距方向不同，磁场互相抵消，所以整个材料对外就不显磁性。当各个磁畴的方向趋于一致时，整块材料对外就显示出磁性。所谓的磁化就是要让 磁性材料中磁畴的磁距方向变得一致。当对外不显磁性的材料被放进另一个强磁场中时，就会被磁化，但是，不是所有材料闹圆都可以磁化的，只有少数金属及金属化合物可以被磁化。相反，消磁：当磁化后的材料，受到了外来的能量的影响，比如加热、冲击，其中的各磁畴的磁距方向会变得不一致，磁性就会减弱或消失，此过程称为消磁。通常所说的磁性指 铁磁性，是一种磁铁具有的磁性。除了金属铁还包括金属镍、梁孝钴、一些 稀土金属，以及这些金属的某些氧化物、化合物。物理中的磁性还有 顺磁性、抗磁性、反 铁磁性，自然界中 顺磁性和抗磁性物质居多，所以磁铁变得很是奇特。

㈣ 身份证消磁了怎么办 怎样加磁

一个重新补办，二代身份证不存在消磁问题，一般都是芯片损坏。二代身份证采用IC芯片技术。没有磁条。

《中华人民共和国居民身份证法》第十一条 居民身份证有效期满、公民姓名变更或者证桥腔正件严重损坏不能辨认的，应当申请换领新证；居民身份证登记项目出现错误的，公安机关应当及时更正，换发新证；领取新证时，必须交回原证。居民身份证丢失的，应当申请补领。

(4)物理加磁器怎么用扩展阅读：

身份证消磁了需要重新补办：补办步骤：

1、由本人携带户口簿、原身份证到户口所在地派出所户籍窗口申请换领居民身份证。

2、户口所在地派出所受理窗口填写《人口信息核对表》，核对人口信息。

3、未满十六周岁的公民，敏悔由监护人代为申请领取居民身份证。

4、人口信息有误、需要更正：①非审批项目凭提供的相关材料直接更正。②审批项目(姓名、性别、民族、出生日期)凭提供的相关材料申请变更，按规定审批后予以更正；审批期间暂缓办理身份证。

5、人口信息正确无误，受理窗口受理后直接打印《居民身份证申领登记表》。

6、申领人在《居民身份证申领登记表》上签字确认，交纳证件工本费，领取《居民身份证领取凭证》和收费收据。

7、30个工作日后本人携带《居民身份证领取凭证》到指定地点领取证件（申请办理加快证件的，10个工作日内由邮政快递按指定地点投递）。

8、申领人领取居民身份证时，需将以前申领的居民身份证全部交回派出所。

㈤ 磁铁加热后为什么没有了磁性

因为磁铁加热后电子运动的方码好向各不相同、杂乱无章，磁效应相互抵消了。

铁、钴、镍或铁氧体等铁磁类物质有所不同，它内部的电子自旋可以在小范围内自发地排列起来，形成一个自发磁化区，这种自发磁化区就叫磁畴。

铁磁类物质磁化后，内部的磁畴整整齐齐、方向一致地排列起来，使磁性加强，就构成磁铁了。磁铁的吸铁过程就是对铁块的磁化过程，磁化了的铁块和磁铁不同极性间产生吸引力，铁块就牢牢地与磁铁“粘”在一起了。

(5)物理加磁器怎么用扩展阅读：

物质的磁性和电子的运动结构有着密切的关系。乌伦贝克与哥德斯密特最先提出的电子自旋概念，是把电子看成一个带电的小球，他们认为，与地球绕太阳的运动相似，电子一迟历铅方面绕原子核运转；

相应有轨道角动量和轨道磁矩，另一方面又绕烂培本身轴线自转，具有自旋角动量和相应的自旋磁矩。施特恩-盖拉赫从银原子射线实验中所测得的磁矩正是这自旋磁矩。

电子绕原子核作圆轨道运转和绕本身的自旋运动都会产生电磁以太的涡旋而形成磁性，人们常用磁矩来描述磁性。因此电子具有磁矩，电子磁矩由电子的轨道磁矩和自旋磁矩组成。

在晶体中，电子的轨道磁矩受晶格的作用，其方向是变化的，不能形成一个联合磁矩，对外没有磁性作用。因此，物质的磁性不是由电子的轨道磁矩引起，而是主要由自旋磁矩引起。每个电子自旋磁矩的近似值等于一个波尔磁子。

㈥ 磁铁充磁的原理及方法

充磁，使磁性物质磁化或使磁性不足的磁体增加磁性。一般是把要充磁的可带磁性物体放在有直流电通过的线圈所形成的磁场里。
一.恒流充磁机
工作原理：在线圈中通过恒流的直流电，使线圈产生恒定磁场。适合于低矫顽力永磁材料的充磁。
二.脉冲充磁机
工作原理：在线圈中通过瞬间的脉冲大电流，使线圈产生短暂的超强磁场。适合于高矫顽力永磁材料或复杂多极充磁的场合。
方法：
恒流充磁（低压大容量电容放电），适合矫顽力低的磁铁，如铁氧体磁铁的磁铁，如钕铁硼磁铁.
脉冲充磁（高压小容量电容放电），适合矫顽力高的磁铁，如铁氧体磁铁.

(6)物理加磁器怎么用扩展阅读：
充磁方向可分为厚度充磁、径向充磁等。当受到了外来的能量的影响，比如加热、冲击，其中的各磁畴的磁伍野纤距方向会变得不一致，磁性就会减弱或消失，此时会消磁，要想保留原有属性需要充磁。
具体说来，先将电容器充以直流高压电压，然后通过一个电阻极小的线圈放电。放电脉冲电流的峰值可达数万安培。
此电流脉冲在线圈内产生一个强大的磁场，该磁场使置于线圈中的硬磁材料永久磁化。
充磁机电容器工作时脉冲电流峰值极高，对电容器耐受冲击电流的性能要求很高。
充磁机结构较简单，实际上就是一个磁力极强的电磁铁，配备多种形状的铁块，作为附加磁极，以便与被充磁体形成闭合磁路，充磁时，摆设好附加磁极，和被充磁体，只要加上激磁电流，刷瞬间即可完成。
适用范围：
磁性材料：铁脊孝氧体、钕铁硼、铝镍钴、钐钴、塑料磁……
电动机：各种微小电机、DC电机、同步电机……
电声业：各种喇叭、麦克风、电话机、蜂鸣器……
发电机：汽车点火、充电、转速计、脉冲发电机……
仪表类：电流表、油量表、转速表、电度表……
电子类：CD-R吸盘、打印机、投币机、麻将机……
风扇类：各种轴流风扇、汽车散热风扇、计算机CPU风扇……
金属类：机械制造、五金工具、模具加工……
其它：腔仿指南针、冰箱门封、文具、玩具、健康用品
参考资料：搜狗网络——充磁

㈦ 怎样增强磁铁的磁性

增强磁铁的磁性：

1、如果是圆形磁铁的话，中间加一根铁芯，可增强圆形磁铁的磁性。

2、可采用集中磁力线的方法，在磁铁上吸上一块导磁铁板，在导磁铁板的棱姿销角及边上会产生更高的磁场。

3、用加磁器增加磁性。

4、提高磁粉含量。

5、加绕线圈通电增加磁性。

6、加大线经及增加电磁铁的线圈匝数，用线圈绕上，圈数越多越好。

7、加大电流。

(7)物理加磁器怎么用扩展阅读：

物质的磁性现象存在一个临界温度，在此温度下才会发生。对于铁磁性和亚铁磁性物质，此温度被称为居里温度; 对于反铁磁性物质，此温度被称为尼尔温度。

有人认为磁铁与铁磁性物质之间的吸引作用是人类最早对磁性的认识。

从物质构成来讲，物质是由分子组成的。分子又是由原子组迹斗游成的。原子由原子核和电子组成的，电子在绕原子核旋转的同时在自转，电子的这两种运动都会让物体本身产生磁性。

把磁铁放在水里浸泡，让其氧化时间越久其物理特性及磁性能发生改变，直致其失去磁性能，电镀行业工厂，产品落到电镀池子里，都是用磁铁，在水里磁性发生改变，已经失去物理特性，在用己经没有多少磁性，直致失去物理特性磁性发生变化。

在讲述磁性材料的磁性来源、电磁感应、磁性器件时，我们已经提到了有些磁性材料的实际应用。实际上，磁性材料已经在传统工业的各个方面得到了广泛应用。

例如，如果没有磁性材料，电气化就成为不可能，因为发电要用到发电机、输电要用到销纯变压器、电力机械要用到电动机、电话机、收音机和电视机中要用到扬声器。众多仪器仪表都要用到磁钢线圈结构。这些都已经在讲述其它内容时说到了。

㈧ 怎样增强磁铁的磁力

1、如果是圆形磁铁的话，中间加一根铁芯，可孙激增强圆形磁铁的磁性。
2、可采用集中磁力线的方法，在磁铁上吸上一块导磁铁板，在导磁铁板的棱角及边上会产生更高的磁场。
3、用加磁器增加磁性。
4、提高磁粉含量。
5、加绕线圈通电增加磁性。
6、加大线经及增加电磁铁的线圈匝数，用线圈绕上，圈数越多越好。
7、加大电流。
(8)物理加磁器怎么用扩展阅读：
磁铁不是人发明的，是天然的磁铁矿。古希腊人和中国人发现自然界中有种天然磁化的石头磁铁，称其为“吸铁石”。这种石头可以魔术般的吸起小块的铁片，而且在随意摆动后总是指向同一方向。
早期的航海者把这种磁铁作为其最早的指南针在海上来辨别方向。最早发现及使用磁铁的应该是中国人，也就是利用磁铁制作“指南针”，是中国四大发明之一。
经过千百年的发展，今天磁铁已成为我们生活中的强力材料。通过合成不同材料的合金可以达到与吸铁石相同的效果，而且还可以提高磁力。在18世纪就出现了人造的磁铁，但制造更强磁性材料的过程却十分缓慢，直到20世纪20年肆凯枣代制造出铝镍钴(Alnico)。
随后，20世纪50年代制造出了铁氧体(Ferrite),70年代制造出稀土磁铁[Rare
Earth
magnet
包括钕铁硼(NdFeB)和钐钴(SmCo)]。至此，磁学科技得到了飞速发展，裂拆强磁材料也使得元件更加小型化。
参考资料来源：网络-磁铁
参考资料来源：网络-磁力

㈨ 跪求大神 物理学 怎么消磁

这么粗大的材料，用外部磁铁消磁或加磁显然不现实。
可以试试用通电线圈的方式退磁。
1、给钢材缠绕足够密与多的电线，可以细，但要足握返够多，可以参考灶皮滑变压器那种绕法，图中的显然差得远；
2、通电，尽可能大的电流，如果是直流电，这时应能产生明显隐腊的磁场，要大到以此电流控制钢材对外显示出的磁场方向才有效；
3、一边逐渐减小电流，一边不断变换电流方向，直到电流减小到零，或者直接通以交流电，但电流逐渐减小。
我想不出现场处理的有效方式了。