高能x射线的物理特性有哪些

Ⅰ X射线的产生和性质

只有原子的核外电子均处在最低能态——基态时，这个原子才是最稳定的。无论在n=1的K层的2个电子中或在n=2的L层的8个电子中失去一个电子，那么这个原子将处于不稳定的激发状态，必然立即引起核外电子重新配位，也就是说，必然引起处在高能级的电子迅速(10^-8s)向低能极电子空位跃迁，同时将以光子形式放出以跃迁两壳层电子结合能之差为能量的X射线，这个X射线称为特征X射线。每个元素有特定的壳层电子结合能，而能级之间的差值(与外界逐出电子提供的能量大小无关)，是每个元素所特有的，成为这个元素的特征。也可以说，具有特定能量的特征X射线，代表了该元素的原子结构特征，所以叫特征X射线。

由此可见，产生特征X射线的条件，是原子内层电子的跃迁。其先决条件是先有电子空位。

(一)X射线的产生

如果由外界提供一个光子或带电粒子，且该光子或带电粒子的能量大于K层电子结合能，轰击K层电子将其逐出，那么根据(10-1-3)式，K层电子要突出该层，最低必须吸收等于电子结合能的能量，这个最低吸收能量叫作临界能量或吸收限，表示为K_ab。这种由内壳逐出的电子，在重元素中不能跃迁到临近的外壳层上去，因为后者电子位置是充满的，所以该电子只能过渡到最外层上，或者完全抛出原子之外。对于L层，M层等也有各自吸收限(L_ab，M_ab)。

在原子的内层出现电子空位是产生特征X射线的条件，而内层电子在各能级之间跃迁是产生特征X射线的原因。理论和实验都早已证明这种电子跃迁是有规律的，受电子跃迁选择定则所限制，只有符合选择定则的两能级之间才有电子跃迁产生X射线。

对K层而言，来自L壳层的电子跃迁，充填到K层电子空位，放出的光子能量为L层电子结合能(E_L)与K壳层电子结合能(E_K)之差(E_L-E_K)，叫K_α特征X射线。若来自M壳层电子跃迁，放出的光子能量为M壳层电子结合能(E_M)与K壳层E_K之差(E_M-E_K)，叫K_β特征X射线。又由于L、M层电子分别处于不同的分层，如L₁₁₁分层电子跃迁到K层产生能量为E_L111-E_K的K_α1特征X射线。由L₁₁跃迁到K层产生能量为E_L11-E_K的K_α2特征X射线。它们的能量和产生的几率都有差别。同样，由M层各分层跃迁到K层，根据不同分层将产生K_β1、K_β2等能量不同的特征X射线，总称为K系特征谱线。如果原子电离形成的电子空位出现在L壳层，由M、N等外层电子充填，则发射的X射线，总称为L系特征谱线。同样，产生M系特征谱线等等。见图10-1-1。

图10-1-1 电子跃迁产生的X射线谱

在X射线谱分析中比较有用的是强度大的几条谱线：K系谱线有K_α1、K_α2，K_β1+β3、K_β2四条，其中K_β1和K_β3能量接近，经常是重叠在一起的。L系谱线因为有分层存在，特征X射线谱的精细结构比较复杂，主要谱线有L_α1、L_α2、L_β1、L_β2、L_γ1五条。M系谱线主要有M_α1、M_α2、M_β、M_γ四条(见图10-1-1)。

原子发射的K、L和M等各谱线的强度，决定于原子各壳层电子被逐出的相对几率。如果用以激发的光子或带电粒子能量足够大(大于K层临界吸收能量K_ab)，它将可以逐出原子所有K、L、M等壳层电子，但是几率最大的是逐出最内层的K壳层电子，其次是L层，M层电子。所以产生的特征X射线强度最大的是K谱线系，其次是L谱线系，M谱线系。

对同一元素处于同样的激发条件，例如激发射线能量大于K吸收限，各谱线系之间强度比相对的近似为

K：L：M=100：10：1

各谱线系内，每条谱线的强度，同样决定于每个元素各层电子跃迁的相对几率。产生的谱线强度的相对强度列于表10-1-1。由于每个元素发射的每条特征X射线强度之间的关系并不完全一致，所以不同作者给出的数值略有出入。

表10-1-1 各谱线系内每条谱线之间强度相对关系

(二)X射线能量与原子序数的关系

X射线是具有一定能量的光子，所以又叫X光子。它实际上是波长比较短的电磁波，大约在0.0051nm到几个纳米范围。X射线能量和波长的关系是：

E_x=hν=hc/λ (10-1-4)

式中：h=6.62559×10^-34J·s，是普朗克常数；c=3×10⁸m·s^-1，是光速；ν是X射线的频率；λ是X射线波长；E_x为X射线能量。

根据(10-1-4)式，若波长(λ)以10^-10m为单位，换算后得：

核辐射场与放射性勘查

特征X射线能量等于激发态原子中电子跃迁前后两能级的能量差。因此，根据(10-1-1)式可得特征X射线能量为

核辐射场与放射性勘查

式中：n₁和n₂分别为壳层电子跃迁前后所处壳层的主量子数，其他参数同(10-1-3)式。

对于K谱线系(10-1-6)式中：

a_n=1，n₁=1，n₂=2

对于L谱线系(10-1-6)式中：

a_n=3.5，n₁=2，n₂=3

图10-1-2 特征X射线能量与原子序数关系

(莫塞莱图)

式(10-1-6)表明，特征X射线能量与Z²成正比，或者说每个谱线系的特征X射线能量的平方根(或波长倒数的平方根

)和原子序数(Z)成近似线性关系，如图 10-1-2所示。公式(10-1-6)称做莫塞莱定律。图10-1-2为莫塞莱图，是X射线荧光定性分析的基础。

这就进一步说明，无论是K系、L系或M系特征X射线能量均随原子序数增大而有规律的增大，每个元素发射的X射线有特定的能量，均可根据测定的X射线能量谱峰确定样品中某元素的存在。

(三)X射线的散射特征

X射线与γ射线一样，通过物质时产生散射作用。根据经典力学理论，物质在入射X射线的(高频磁场的)作用下，最靠近的一个电子会受迫振动，成为新的交变电磁场源，从这里发射出来的次级电磁波即为散射X射线。如果受迫振荡的频率与入射线的振荡频率一致，即波长相等，只是与入射线方向不同，这种散射X射线称瑞利散射或相干散射。如果发射的次级电磁波，波长改变，则称为康普顿散射或非相干散射。在第二章已作了详细讨论。这里仅就一些特殊问题进行研究。

研究康普顿散射时，是假定碰撞的原子是自由的、静止的。从碰撞前后的能量守恒来讲，应当包括电子束缚能在内。与高能量γ射线相比，X射线能量不大(＜150keV)，壳层电子束缚能不但不能忽略，而且作用显着。因为电子束缚能存在，将阻止入射光子能量转移，不利于打出电子。所以，束缚能越大康普顿散射几率降低，尤其是在重元素和低散射角位置，散射几率降低更为明显。相反在这些情况下弹性散射几率增加，尤其是在低角度时显着增大。

许多研究者提出了不同的考虑电子束缚能的计算方法，对于低能光子比较理想的是引入一个“增殖系数”，对假定散射电子为自由电子时导出的微分散射截面公式要进行校正。

由电子束缚能决定的增殖系数，应当是α、θ、Z(分别为光子能量、散射角、物质原子序数)的函数。对于康普顿散射的校正用S(α，θ，Z)函数表示，叫作“非相干散射函数”(Incoherent scatter function)。那么非相干散射电子微分截面由康普顿散射的微分截面公式(2-2-11)得到，写成下面形式：

核辐射场与放射性勘查

式中：非相干散射函数S(α，θ，Z)在入射光子能量很大的时候，S(α，θ，Z)接近1，这时公式(10-1-7)与公式(2-2-11)一致。如入射光子能量不很大，相对讲电子束缚能很大，可看作是无限大，则S(α，θ，Z)接近于零，说明光子散射主要表现为瑞利散射。

对于瑞利散射来讲，对于能量很低的X射线，电子束缚的松散与紧密更加不能忽略。也要引入一个校正函数F(α，θ，Z)，叫作“原子形态系数”(Atomic form factor)，则由瑞利散射(2-2-12)得到相干散射的微分截面为

核辐射场与放射性勘查

电子在原子壳层被束缚的程度可以看作从松散(束缚能为零)到紧密(无限大)，则F(α，θ，Z)的变化为零到Z。

对(10-1-7)和(10-1-8)式求解，分别求出非相干电子(_eσ_c)和非相干原子(_aσ_c)散射截面，以及相干电子(_eσ_R)和相干原子(_aσ_R)散射截面。也可写成：

核辐射场与放射性勘查

式中：σ_ec和σ_ac分别为康普顿电子散射截面和原子散射截面；σ_eR和σ_aR分别为瑞利电子散射截面和原子散射截面。则电子的总散射截面为

d_eσ_T={G(α，θ)·S(α，θ，Z)+H(θ)[F(α，θ，Z)]²/2}dΩ(10-1-10)

式中：_eσ_c、_aσ_c分别为电子和原子的非相干(或康普顿)散射截面；_eσ_R、_aσ_R分别为电子和原子的相干(或瑞利)散射截面。

图10-1-3分别给出了相干(σ_R)、非相干(σ_c)散射系数，以及根据克乃因公式计算的康普顿散射(未做电子束缚能校正)系数(σ_KN)和总散射系数(σ_T)。σ_R随入射光子能量增大，迅速降低。σ_C和σ_KN区别明显，但随入射光子能量增大，两者趋于一致。

威盖尔(J Veigele，1966)根据汤姆逊-费米方程以及Nelus等的经验公式提出：

核辐射场与放射性勘查

核辐射场与放射性勘查

将(10-1-11)和(10-1-12)式代入方程(10-1-9)和(10-1-10)，经过计算得到了碳介质中散射角分布和平均散射截面。其平均散射截面与入射光子能量关系，以及克乃因公式描述的康普顿散射截面一并示于图10-1-3中。由图中可见，当入射光子能量增大(100keV)三者趋于一致。

图10-1-3 σ_R、σ_C和σ_KN三者随能量变化图

图10-1-4 康普顿和瑞利散射谱

(²⁴¹Am放射源)

1.散射与物质原子序数关系

由于考虑了原子的电子束缚能，表明了散射与原子序数的关系，图10-1-4为实测结果。康普顿散射与瑞利散射相比，谱峰的宽度和幅度，都要增强很多倍。康普顿散射随物质原子序数增大峰的幅度减小，而且向高能方向迁移。瑞利散射则相反，随物质原子序数增大而增大。由图可见对于轻基体物质(岩石、土壤)康普顿散射占主要地位。

图10-1-5 散射射线强度与原子序数关系

(G.Andermann，1958)

A—E＞K_ab，斜率Z^-1.9；B—K_ab＞E＞L_ab，斜率Z^-2；C—E＜L_ab

图10-1-5为实测得到的纯元素康普顿(非相干)散射与散射体物质原子序数的关系。图中所以出现三条直线，是吸收系数跃变引起的，各直线的斜率近似为 Z^-2和理论计算得到的[Z^-(3～2)]非常近似。

相干散射和非相干散射强度之比为

核辐射场与放射性勘查

式中：E₀为入射射线能量，keV；θ为散射角；Z为散射体原子序数；F是原子形态系数。

对于土壤、岩石等复杂成分，在X射线荧光分析基体校正中常常需要知道质量吸收系数μ_m，而μ_m是有效原子序数(

)的函数。

根据(10-1-13)式可以计算。为了能够应用，有人用Si(Li)探测器，对²³⁸Pu(13.5keV，17.2keV，20.2keV)、¹⁰⁹Cd(22.1keV，24.9keV)和²⁴¹Am(59.6keV)放射源，散射物体为岩石标准样及水样(H₂O)实测了散射比和平均原子序数(Z_—)的关系，示于图10-1-6。其关系为

S=A·Z^-n (10-1-14)

式中：A、n可以用回归方法确定。对于13.5keV，n=1.40；对于59.6keV，n=2.08。

2.散射强度与初级射线质量吸收系数的关系

对于以轻基体为主的土壤、岩石样品，无论是中心源或环形源布置，对于饱和厚度样品散射强度的表达式为

核辐射场与放射性勘查

式中：K为与装置有关的系数；I₀为激发源的强度；σ_c为康普顿散射系数；μ₀为入射射线的质量吸收系数；μ_s为散射射线质量吸收系数。

康普顿散射截面(σ_c)与散射体原子序数的关系是随着原子序数增大而减小。实验证明，对于复杂成分物质，当有效原子序数从10 变化到20时，σ_c的数值仅降低4%；Z 从20～40 时，降低 10%。岩石(包括岩浆岩、变质岩和沉积岩)的有效原子序数一般在11～13之间，随重元素含量增加而增大。

图10-1-6 不同E₀的S和Z的关系

假定初级入射的激发源为²⁴¹Am(59.6keV)，其最大散射(在180°方向)峰为49keV。发现对吸收限能量小于50keV的元素，各种能量γ射线的吸收系数μ_59.6与μ₄₉呈线性关系，如图10-1-7所示，其相关系数达99.98%。即

μ_s=a+bμ₀ (10-1-16)

代入(10-1-15)式，可得：

核辐射场与放射性勘查

式中：R=K′/(1+b)；A=a/(1+b)。其中，a、b为常系数。由于a≤(1+b)，则A可以忽略，于是(10-1-17)式变为

I_s=R/μ₀ (10-1-18)

可见，散射射线强度与初级入射射线的质量吸收系数的倒数呈线性关系。如图10-1-8所示，为使用²⁴¹Am放射源(γ射线能量为59.6keV)测得的化学物质样品和锡矿样品的实测结果。

图10-1-7 ²⁴¹Am的59.6keVγ射线和康普顿散峰的吸收系数μ_59.6、μ₄₉的关系图

图10-1-8 康普顿散射强度与入射线(59.6keV)质量吸收系数关系

Ⅱ 请问x射线有什么特点

X射线是由于原子中的电子在能量相差悬殊的两个能级之间的跃迁而产生的粒子流，是波长介于紫外线和γ射线 之间的电磁波。其波长很短约介于0.01~100埃之间。由德国物理学家W.K.伦琴于1895年发现，故又称伦琴射线。
伦琴射线具有很高的穿透本领，能透过许多对可见光不透明的物质，如墨纸、木料等。这种肉眼看不见的射线可以使很多固体材料发生可见的荧光，使照相底片感光以及空气电离等效应。波长小于0.1埃的称超硬X射线，在0.1～1埃范围内的称硬X射线，1～100埃范围内的称软X射线。
X射线最初用于医学成像诊断和 X射线结晶学。X射线也是游离辐射等这一类对人体有危害的射线。

Ⅲ x线的性质及物理特性

x射线的性质及物理特性：

1、穿透作用。X射线因其波长短，能量大，照在物质上时，仅一部分被物质所吸收，大部分经由原子间隙而透过，表现出很强的穿透能力。

2、电离作用。物质受X射线照射时，可使核外电子脱离原子轨道产生电离。

3、荧光作用。X射线波长很短不可见，但它照射到某些化合物如磷、铂氰化钡、硫化锌镉、钨酸钙等时，可使物质发生荧光(可见光或紫外线)，荧光的强弱与X射线量成正比。

4、热作用。物质所吸收的X射线能大部分被转变成热能，使物体温度升高。

5、干涉、衍射、反射、折射作用。这些作用在X射线显微镜、波长测定和物质结构分析中都得到应用。

(3)高能x射线的物理特性有哪些扩展阅读：

X线是一种波长很短的电磁波，是一种光子，诊断上使用的X线波长为0.08－0.31埃（1埃=0.1纳米=10的-10次方米），在医学上用作辅助检查方法之一。同时也是印刷业中的一个专用术语，表示中间线。

化学作用：

1.感光作用：X线和可见光一样，同样具有光化学作用，可使胶片乳剂感光能使很多物质发生光化学作用。

2.着色作用：某些物质如铅玻璃、水晶等经X线长期大剂量照射后，起结晶体脱落渐渐改变颜色称着色作用或者脱水作用。

三.生物效应特性：X线在生物体内也能产生电离及激发，使生物体产生生物效应。特别是一些增殖性强的细胞，经一定量的X线照射后，可产生拟制、损伤甚至坏死。

Ⅳ X射线的基本性质

性质 1895年德国物理学家伦琴（W.K.Rontyen）在研究阴极射线时,发现一种新的射线.后人为纪念发现者,称之为“伦琴射线”.
伦琴在实验室的发现表明：
X射线是用人的肉眼不可见的,但能使某些物质（铂氰化钡）发出可见荧光；具有感光性,能使照相底片感光；具有激发本领,使气体电离.
X射线沿直线传播,经过电场时不发生偏转；具有很强的穿透能力,波长越短,穿透物质的能力越大；与物质能相互作用.
另外,X射线通过物质时可以被吸收,使其强度衰减,偏振化——即经物质后,某些方向强度强,某些方向弱；能杀死生物细胞,实验中要特别注意保护.本质——X射线是一种电磁波,有明显的波粒二象性
X射线的波长为 λ=10-10cm～10-6cm.X射线在空间传播具有粒子性,或者说X射线是由大量以光速运动的粒子组成的不连续的粒子流.这些粒子叫光量子

Ⅳ x光能干什么

X射线是一种高能射线。也叫伦琴射线。最先是1895年有德国伦琴发现。具有物理特性，如穿透人体或物体。具有化学效应，例如杀死癌细胞。一般医学上使用的它的穿透性，例如透视、拍片、DSA，CT等检查。射线具有致癌性，做检查时最好做防护。孕妇禁止做X射线检查。MR也就是磁共振不是X射线检查，是一种比较安全的检查方法，比较适合神经类等软组织成像。B超也不是X射线，也是安全的。

Ⅵ x射线的基本特征包括哪些

1 穿透性：X线波长很短，具有很强的穿透力，能穿透一般可见光不能穿透的各种不同密度的物质，并在穿透过程中受到一定程度的吸收即衰减。X线的穿透力与X线管电压密切相关，电压愈高，所产生的X线的波长愈短，穿透力也愈强；反之，电压低，所产生的X线波长愈长，其穿透力也弱。另一方面，X线的穿透力还与被照体的密度和厚度相关。X线穿透性是X线成像的基础。

2 荧光效应：X线能激发荧光物质（如硫化锌镉及钨酸钙等），使产生肉眼可见的荧光。即X线作用于荧光物质，使波长短的X线转换成波长长的荧光，这种转换叫做荧光效应。这个特性是进行透视检查的基础。

3 摄影效应：涂有溴化银的胶片，经X线照射后，可以感光，产生潜影，经显、定影处理，感光的溴化银中的银离子（Ag+）被还原成金属银（Ag），并沉淀于胶片的胶膜内。此金属银的微粒，在胶片上呈黑色。而未感光的溴化银，在定影及冲洗过程中，从X线胶片上被洗掉，因而显出胶片片基的透明本色。依金属银沉淀的多少，便产生了黑和白的影像。所以，摄影效应是X线成像的基础。

4电离效应：X线通过任何物质都可产生电离效应。空气的电离程度与空气所吸收X线的量成正比，因而通过测量空气电离的程度可计算出X线的量。X线进入人体，也产生电离作用，使人体产生生物学方面的改变，即生物效应。它是放射防护学和放射治疗学的基础。

Ⅶ X射线是如何产生的

X射线的产生分两种：

1、电子的韧制辐射，用高能电子轰击金属，电子在打进金属的过程中急剧减速，有加速的带电粒子会辐射电磁波，电子能量很大，就可以产生x射线。

2、原子的内层电子跃迁也可以产生x射线，电子从高能级往低能级跃迁时候会辐射光子，能级的能量差比较大，就发出x射线波段的光子。

X射线是一种波长极短，能量很大的电磁波，X射线的波长比可见光的波长更短(约在0.001～10纳米，医学上应用的X射线波长约在0.001～0.1 纳米之间)，它的光子能量比可见光的光子能量大几万至几十万倍。 由德国物理学家W.K.伦琴于1895年发现，故又称伦琴射线。

(7)高能x射线的物理特性有哪些扩展阅读：

X射线的物理特性：

1、穿透作用。X射线因其波长短，能量大，照在物质上时，仅一部分被物质所吸收，大部分经由原子间隙而透过，表现出很强的穿透能力。X射线穿透物质的能力与X射线光子的能量有关，X射线的波长越短，光子的能量越大，穿透力越强。

2、电离作用。物质受X射线照射时，可使核外电子脱离原子轨道产生电离。利用电离电荷的多少可测定X射线的照射量，根据这个原理制成了X射线测量仪器。在电离作用下，气体能够导电；某些物质可以发生化学反应；在有机体内可以诱发各种生物效应。

3、荧光作用。X射线波长很短不可见，但它照射到某些化合物如磷、铂氰化钡、硫化锌镉、钨酸钙等时，可使物质发生荧光（可见光或紫外线），荧光的强弱与X射线量成正比。这种作用是X射线应用于透视的基础，利用这种荧光作用可制成荧光屏，用作透视时观察X射线通过人体组织的影像，也可制成增感屏，用作摄影时增强胶片的感光量。

4、热作用。物质所吸收的X射线能大部分被转变成热能，使物体温度升高。

参考资料来源：网络-X射线

Ⅷ X射线的产生原理及其本质是什么具有哪些特征

X射线
是
波长
介于
紫外线
和
γ射线
间的
电磁辐射
。X射线是一种波长很短的电磁辐射，其波长约为（20～0.06）×10-8厘米之间。由德国物理学家W.K.伦琴于1895年发现，故又称伦琴射线。伦琴射线具有很高的穿透本领，能透过许多对可见光不透明的物质，如墨纸、木料等。这种肉眼看不见的射线可以使很多固体材料发生可见的荧光，使照相底片感光以及空气电离等效应。
X射线的特征是波长非常短，频率很高。

Ⅸ X射线有哪些性质

伦琴又让他的夫人把手放在雷钠管和胶板中间，结果，夫人手上的每块骨头以及手上戴的戒指都照出来了。

这一偶然发现使伦琴感到兴奋，他把其他的研究工作搁置下来，专心致志地研究这种射线的性质，对于这种未知的射线，伦琴把它命名为“X射线”。经过几周的紧张工作，他发现了下列事实：(1)X射线除了能引起氰亚铂酸钡发荧光外，还能引起许多其他化学制品发荧光。(2)X射线能穿透许多普通光所不能穿透的物质；特别是能直接穿过肌肉但却不能透过骨骼。(3)X射线沿直线运行，与带电粒子不同，X射线不会因磁场的作用而发生偏移。

从那天起，伦琴就住在了实验室，夜以继日地进行着研究试验，终于在1895年12月28日发表了研究报告《一种新的射线——初步报告》，向维尔茨堡物理学医学协会作了报告，宣布他发现了X射线，阐述这种射线具有直线传播、穿透力强、不随磁场偏转等性质。

1896年1月5日，关于X射线的重大报道在维也纳日报上刊出，立即引起全世界的注意。在美国报道此事4天之后，就有人用X射线发现了患者脚上的子弹。X射线很快就进入了医学领域。当时英国一位着名外科医生托马斯·亨利称之为“诊断史上的一个最大的里程碑”。

1901年，伦琴由于发现X射线的贡献，获得了诺贝尔物理学奖金，是获得该项奖的头一个人。

为了永久纪念这位伟大的物理学家，德国人民在柏林市的波茨坦桥上竖立起伦琴的青铜塑像。国际学术界还作出决定，用“伦琴”来命名X或Y射线的照射量单位。

X射线的发现告诉我们，在科学探索的道路上，只有脚踏实地、打好扎实的基本功，才能抓住那稍纵即逝的机遇，最终取得成功。在伦琴发现之前，克鲁克斯就曾多次发现在阴极线附近的底片会感光，他只认为是偶然现象，没有去深思，他总把原因归结为底片的质量问题。而伦琴思想敏捷、想象丰富、善于捕捉在实验中发生的每一个现象，并充分意识到自己发现的重要性，抓住不放、反复深入地进行研究，终于在“偶然性”中做出了伟大的发现。所以科学界把发现X射线归功于伦琴。所以说，偶然性中包含着必然性，必然性又必然体现于偶然性之中。

后来，人们运用X射线造出X光透视器，可以透视人体的内脏和骨骼，使医生能正确发现病人的病因，挽救了千千万万人的生命。

伦琴X射线的发现，随即引发了一系列的重大发现。如很快就导致电子的发现和天然放射性现象的发现。以X射线的研究为钥匙，叩开了人类认识物质微观世界的大门。X射线的发现，打破了所谓“原子是组成物质的最小微粒”、“物理学已发展到顶”等旧观念，引起了物理学的彻底革命，导致了现代物理学的诞生。

X射线的最着名的应用还是在医疗(包括口腔)诊断中。其另一种应用是放射性治疗，在这种治疗当中X射线被用来消灭恶性肿瘤或抑制其生长。X射线在工业上也有很多应用，例如，可以用来测量某些物质的厚度或勘测潜在的缺陷。X射线还应用于许多科研领域，从生物到天文，特别是为科学家提供了大量有关原子和分子结构的信息。

Ⅹ X射线有哪些特性

X射线的波长很短，可以穿过可见光不能穿过的物质，包括我们的身体。X射线波长越短，穿透力越大；物质的密度越小，厚度越薄，则越易穿透。X射线肉眼看不见，但它被某些结晶物质（如铂氢化钡、钨酸钡、硫化锌镉等）吸收时，可以产生波长较长的可见光，即荧光。X射线可以像日光一样，使胶片感光。医学上正是应用了X射线的以上特性，作为透视及X射线照相检查的基础。